Équations de Maxwell

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 45 45 48 48 52 56 6 Solutions ` sym´trie sph´rique a e e ´ 6.1 Equation d’Einstein . . . . . 6.2 M´trique de Schwarzschild . . e 6.3 Trous noirs . . . . . . . . . . 6.4 Remerciements. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

ne présente cette double caractéristique, apparemment contradictoire : participer d’une part à la structure discontinue d’un ensemble de particules et, d’autre part, à la structure continue de ce qu’on appelle, depuis Faraday et Maxwell, un champ physique. C’est là l’énorme obstacle auquel se heurtent nos efforts en vue d’obtenir une image satisfaisante de la 34 L’homme devant la science matière, et finalement de l’Univers entier ; obstacle qui vient rendre singulièrement

19ème EC Le développement des probabilités grâce aux LY Ten particulier sur les travaux de Borel (1871siècle et le début du 20ème siècle, fondé PO 1956) et de Lebesgue (1875-1941) sur la théorie de la mesure. Les avancées au 19ème LE O É statistique (Maxwell (1831-1879), Boltzmann (1844-1906)) apsiècle de la physiqueC portent un nouveau point de vue qui dépasse les idées rationalistes de Laplace et permet d’envisager que le hasard est une réalité objective indépendante de nos connaissances, conformément

se couvrent de l'apparat de la science — mathématique, biologique, psychologique — pour se présenter sous le jour d'une vérité irréfutable. En voici quelques exemples. Mentionnons d'abord cet abracadabrant modèle économétrique comportant 77 000 équations, présenté par les experts américains lors des négociations de l'Accord général sur les tarifs douaniers et le commerce (GATT) (aujourd'hui l'Organisation mondiale du commerce [OMC]) dites du cycle de l'Uruguay (1986-1993), afin de démontrer les inéluctables

permet d’observer la croissance des fréquences d’excitation, pouvant en partie être attribuée à l’augmentation de la constante élastique résultant du confinement, résulte essentiellement d’un terme de plus forte contribution. En traduisant ceci en équations, et en ne perdant pas de vue la signification physique du terme Ω Q , les courbes de dispersion peuvent être paramétrées sous la forme de l’équation 3.2. 2  1 − (Q / Qa ) 1 + γQ 2 Ω Q = c0 Q 2  1 + (Q / Qb )      (3.2) avec c0 la

décrit l'alpha, la sophrologie et leurs applications psychologiques. Traduit, édité et connu dans le monde entier, il est pratiquement ignoré dans notre pays. Le titre du livre : PSYCHOCYBERNÉTIQUE Son auteur : Maxwell Maltz, chirurgien esthétique Tout commença par un échec. Maxwell Maltz, brillant chirurgien esthétique américain pratiquant en Angleterre, en France, en Allemagne, en Italie et en Amérique latine, se pencha sur la psychologie après avoir remarqué l'incidence extraordinaire d'une

l’hyperplan affine de direction H contenant A = (a1 , . . . , an ). Notons uk xk = 0 k=1 une équation de H. Par définition, M = (x1 , . . . , xn ) appartient à H si, et seulement si, M−A ∈ H, c’est-à-dire n n uk (xk − ak ) = 0 ou encore si k=1 n uk xk − k=1 n uk ak = 0. C’est le résultat cherché avec c = − k=1 uk ak . k=1 n Supposons réciproquement que H a pour équation uk xk + c = 0. Comme les uk ne sont pas tous k=1 nuls, H n’est pas vide : si ui = 0, il

brûleur Beckman : L’échantillon, en solution, est aspiré dans la flamme par le comburant, ici de l’oxygène. Sachant que la distribution d’énergie thermique répond à une distribution de Boltzmann (au comportement comparable à la distribution de Maxwell-Boltzmann vue dans la section consacrée à la cinétique des gaz), on se rend compte que plus la température de la flamme est élevée, plus il y a aura d’atomes possédant une énergie suffisante pour provoquer une transition responsable d’une raie

proposé la première équation cinétique, dans le cas des colonnes remplies en chromatographie en phase gazeuse. 1 • Chromatographie, aspects généraux 21 1.10.1 Équation de Van Deemter La forme simplifiée, proposée par cet auteur en 1956, est très connue en chromatographie en phase gazeuse, pour les colonnes remplies (1.30). Elle relie H (HEPT) à la vitesse linéaire moyenne d’écoulement de la phase mobile u dans la colonne (fig. 1.10) : B (1.30) H = A + + C ·u u Cette équation montre qu’il

11 12 12 14 14 14 14 15 15 15 16 17 17 17 17 17 18 18 18 19 19 20 20 20 20 ` TABLE DES MATIERES 2.4 2.5 2.6 Types de transformations . Surfaces caract´ristiques . . e M´lange de gaz parfaits . . e ´ 2.6.1 Equation d’´tat d’un e 2.6.2 Loi de Dalton . . . . ` TABLE DES MATIERES . . . . . . . . . . . . . . . m´lange e . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . binaire . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .