Gradient thermique adiabatique

4 3.5 3.6 3.7 Introduction Règle des phases de Gibbs pour les corps purs Les gaz à un constituant Les phases condensées : liquides ou solides Changements de phase Propriétés thermodynamiques et diagrammes des corps purs Compression et détentes adiabatiques 73 73 76 77 108 111 119 127 III 4 • Propriétés des mélanges 4.1 4.2 4.3 4.4 Solutions idéales Solutions non idéales Équilibre liquide-vapeur pour les mélanges (loi de Raoult) Diagrammes de phase liquide/vapeur pour des systèmes binaires

ancienne CO) Differents stades d'oceanisation : mer rouge (rift est africain), debut oceanisation du nord vers sud Durée d'un cycle <200 millions d'année d'ou debut de subduction et recyclage dans le manteau cf2.8 : deux cartes mondiales *zones flux thermiques elevé au niveau des zones de dorsales oceaniques donc apport de chaleur superieur. Donc remontée de materiel plus chaud → processus de convection mantellique qui va participer au processus de FP. *Pres dorsales anomalies de vitesse negative des

étude car c’est la partie qui provoque l’échauffement de chaleur qui nous intéresse. On va expliquer quelques concepts qui interviennent dans le processus de déformation plastique d’un solide et qui sont en relation avec la variation de l’énergie thermique. Une dislocation est un défaut linéaire autour des atomes qui sont désalignés. Cela provoque un plan de plus d’atomes dans la structure cristalline. Tous les matériaux ont ces dislocations, pour différentes raisons, comme les contraintes dues

Cours de thermodynamique Semestre 1 S. Poncet ´ IUT de Marseille, d´partement G´nie Thermique et Energie e e Ann´e 2011-12 e Table des mati`res e 1 Introduction 1.1 Historique . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.2 Syst`mes thermodynamiques . . . . . . . . . . . e 1.2.1 D´finition d’un syst`me thermodynamique e e 1.2.2 Syst`me ouvert ou ferm´ . . . . . . . . . . e e 1.3 Variables d’´tat . . . . . . . . . . . . . . . . . . . e 1.3.1 D´finitions . . . . . . . . . . . . . . . . . e

Cours de thermodynamique Semestre 1 S. Poncet ´ IUT de Marseille, d´partement G´nie Thermique et Energie e e Ann´e 2012-13 e Table des mati`res e 1 Introduction 1.1 Historique . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.2 Syst`mes thermodynamiques . . . . . . . . . . . e 1.2.1 D´finition d’un syst`me thermodynamique e e 1.2.2 Syst`me ouvert ou ferm´ . . . . . . . . . . e e 1.3 Variables d’´tat . . . . . . . . . . . . . . . . . . . e 1.3.1 D´finitions . . . . . . . . .

polyphasiques Conclusion >LIT FIXE • Lit fixe adiabatique monophasique – Horizontal ou vertical grains de catalyseur (1 à 5 mm) distributeur • Lit fixe adiabatique diphasique – Vertical billes inertes catalyseur grille support >LIT FIXE • Lit fixe en réacteur multitubulaire – Echange thermiques ! gaz effluents billes inertes catalyseur frigo ou caloporteur • Lit fixe avec plusieurs sections adiabatiques – Refroidissement ou chauffage entre chaque section

Module de transfert de masse et d’énergie Elément de module 1 Transfert thermique (18h cours + 12h TD + 8h TP) Contenu: Chap.-1: Transfert thermique par conduction Formulation générale Conduction en régime permanent Conduction en régime variable Chap.-2: Transfert thermique par rayonnement Lois physiques du rayonnement thermique Etude des échanges radiatif entre des surfaces Chap.-3: Transfert thermique par convection Etude physique et définition Convection forcée Convection naturelle Convection

produire de la chaleur. Une centrale nucléaire REP (Réacteur à Eau Pressurisée) est constituée de deux grandes zones (voir igure 1) :− une zone non nucléaire (salle des machines). Dans cette partie, semblable à celle utilisée dans les centrales thermiques classiques, s’écoule de l’eau dans un circuit secondaire. Cette eau est évaporée dans le Générateur de Vapeur (GV) par absorption de la chaleur produite dans la zone nucléaire, puis elle entraine une turbine (T) couplée à un alternateur produisant

transfert thermique, dans différents domaines de la physique et à travers des applications pratiques et technologiques variées : ainsi seront étudiés tour à tour les principes généraux de la thermodynamique des machines thermiques, puis les systèmes thermiques ouverts industriels. Dans une deuxième partie, on s'intéresse plus particulièrement aux divers modes de transfert thermique que sont la conduction et la convection. Nous verrons ensuite comment cette modélisation des échanges thermiques permet

: la masse volumique devient alors une constante ρ0 connue dans tout l’écoulement. Les équations locales deviennent alors : r #P& r r r "v r div v = 0 = fm - grad % ( (v.grad)v + "t $ "0 ' (On notera le passage de la constante ρ0 à l’intérieur du gradient …) ! ! Dans le cas où la masse volumique reste une inconnue ! problème, nous pourrions penser ajouter du ! ! ! une équation en introduisant une équation d’état du fluide. Cependant, c’est une équation de type thermodynamique qui introduit en général