Nombre de Reynolds

science expérimentale vers la fin du XIXe siècle quand l'anglais Osborne Reynolds a pu observer la transition du régime laminaire au régime turbulent. Vous savez que, dans un tuyau, si l'eau passe lentement, on aura des filets bien réguliers, c'est-à-dire un écoulement laminaire. Si elle va trop vite, il apparaît un très grand nombre de tourbillons et les pertes de charges dans le tuyau vont être très différentes. Reynolds put mettre en évidence des lois assez simples relatives à n'importe quel tuyau

des expériences dynamo de laboratoire. l’électricité, solide jusqu’à 98 °C. Au-delà de cette température, il est liquide avec une masse volumique et une viscosité toutes deux relativement modérées, ce qui permet des écoulements à grands nombres de Reynolds (3) comparables aux écoulements de fluides classiques tels que l’eau ou l’air. En revanche, le sodium brûle spontanément dans l’air et réagit très vivement avec l’eau, ce qui nécessite des dispositions particulières pour sa mise en œuvre. Les

huilée et peinte. Au bout d'un certain temps, les joueurs se sont aperçus que les vieilles balles avec des trous allaient plus loin que les balles neuves. Aucune explication, jusqu'en 1883. Cette année-là, Osborne Reynolds, un ingénieur anglais spécialiste de l'hydrodynamique trouve un nombre qui porte son nom et qui caractérise les écoulements. Et alors ? Une question d'aérodynamique Reprenons au début : lorsque vous lancez une balle, celle-ci est soumise à deux forces de frottement : la friction

d’une sph` re de diam` tre D, e e e UD ` on d´ finit le nombre de Reynolds Re = e . Lorsque Re prend des valeurs inf´ rieures a l’unit´ on e e n → − parle d’un ecoulement a petit nombre de Reynolds. La force de frottement visqueux F qui agit sur ´ ` ` la sph` re est proportionnelle a la vitesse de l’´ coulement. Elle est donn´ e par la formule de Stokes : e e e → − → − F = −3π nρ D U . → − ´ ` Dans le cas des ecoulements a grand nombre de Reynolds, la force de traˆn´ e T qui agit sur la ı e sph` re est

........................................................................................ 88 2 Fluide Réel .......................................................................................................... 88 3 Régimes d’écoulement - nombre de Reynolds ................................................... 88 4 Pertes de charges ............................................................................................... 90 4.1 Définition ...................................................

turbulence (DNS : “Direct Numerical Simulation”) a peu d’utilité industrielle en raison de la nécessité de ressources informatiques importantes et de son coût élevé. D’autre part, la résolution des équations moyennées de Navier-Stokes (RANS : “Reynolds Averaged Navier-Stokes”) ne convient pas pour tous les types d’écoulement dû à son caractère semi-empirique. Ces deux constats ont poussé au développement de la simulation aux grandes échelles de la turbulence (LES : “Large Eddy Simulation”). Les

construit et Géoinformation Page 2 WILDBOLZ Antoine, FORRE Fabien 06.01.2004 Hydraulique LES DIFFÉRENTS RÉGIMES D'ÉCOULEMENT......................................... 34 Expérience de Reynolds...........................................................................................................34 Le nombre de Reynolds ...........................................................................................................34 ECOULEMENT LAMINAIRE ................................................

charge Λ avec le diagramme page 21/26. Grandeurs Diamètre extérieur De [mm] Epaisseur Ep [mm] Diamètre intérieur Di [mm] Longueur l [m] Débit volumique qv [m3/h] Vitesse d’écoulement [m/s] Masse volumique [kg/m3] Viscosité cinématique [m2/s] Nombre de Reynolds Re Rugosité relative Coefficient Λ Perte de charge [Pa] Perte de charge totale [Pa] Relations Conduite 21/8 53,97 1,78 50,41 18 90 12,53 Conduite 25/8 66,68 2,03 62,62 4 180 16,23 Di = De – (2 * Ep) C = 4 * qv / π * Di2 θsat = -10°C θ1

de Conservation de Masse ou Equation de Continuité III.1.2.- Equation Générale d’Ecoulement ou Equation de Bernoulli a.- Cas des Fluides Parfaits ( non visqueux ) b.- Cas des Fluides réels ( visqueux ) III.1.3.- Les Régimes d’Ecoulement : Le Nombre de Reynolds III.2.- Les Pertes de Charge III.2.1.- Les Pertes de Charge Linéaires ou Réparties a.- Notion de Rugosité des Conduites b.- Perte de charge en régime laminaire : c.- Perte de charge en régime turbulent : c.1.- Formule de Colebrook – White :

|150 |mm | 2. Description de l’environnement physique Nous allons traiter un problème de mécanique des fluides. Il faut donc déterminer e type d’écoulement du fluide. On calcule alors le nombre de Reynolds par Re= ρ.V. Ø/ν On cherche à calculer la force de portance induite par l’effet Magnus sur la section de la pale. On calcule cette force par la formule de la portance : Fz= ½. ρ .S.V².Cz Avec : ρ : Masse volumique du fluide (kg