Magnétostatique

ÉM.V - CHAMP MAGNÉTOSTATIQUE Densité de courant • On se limite ici aux champs magnétostatiques créés par des courants permanents (pour des circuits immobiles parcourus par des courants continus). • De même qu’on décrit la répartition des charges par une “densité volumique de charge” : ρ = [pic], on peut décrire la “répartition” du courant à travers la section d’un conducteur par une “densité de courant” : [pic] = [pic] telle que le courant à travers la section d’un conducteur soit :

MP – Physique-chimie. Devoir surveillé DS n° 2-2 : samedi 13 octobre 2007 (~3 heures) Deuxième problème : Électrostatique et Magnétostatique D’après le concours CCP TSI 2002 Jean Le Hir, 14 octobre 2007 Page 1 sur 3 LYCÉE DE KERICHEN MP-Physique-chimie Devoir surveillé n° -2 2 7/ Ee = a/ Calculer l’énergie électrostatique du système de charges par son expression intégrale 1 2 ∫∫ S1 ∪S2 σV dS où S1 et S2 sont les surfaces des deux armatures du condensateur. b/

comme un dipôle. Les charges magnétiques des atomes adjacents vont se compenser à l’intérieur du grain, mais vont créer une certaine densité de charges à sa surface. La distribution des charges et leur répulsion sont à l’origine de l’énergie magnétostatique Em. Cette énergie est d’autant plus grande que 6 Chapitre 1 Introduction : outils magnétiques 7 l’aimantation est élevée. Par ailleurs, de cette présence de charges de surface, naît un champ à l’extérieur du grain. Pour un grain

en créant un champ magnétique, permettent d’attirer des objets à eux. Nous allons plutôt voir ici que l’existence du champ magnétique peut être prouvée par son effet sur une particule chargée. Sinon, nous étudierons dans ce chapitre des champ magnétostatique, c’est à dire créé par des courants dont les caractéristiques ne dépendent pas du temps. Ce chapitre se construit comme celui sur le champ électrostatique, ce parallèle nous permettra probablement de passer moins de temps sur des notions déjà

Série 5 Magn MAGNETOSTATIQUE Calcul de B et A 1. Champ et potentiel créés par un courant sur une parabole Un fil conducteur en forme de parabole de foyer F, parcouru par un courant d’intensité I. Calculer le champ magnétique et le potentiel vecteur en F. On note p et e respectivement le paramètre et l’excentricité de la parabole. 7. Champ créé par un disque chargé en rotation Un disque de rayon R portant une densité surfacique  est tourne à la vitesse angulaire constante autour de son axe.

Page 1 sur 7 MP 08/09 – Corrigé du D.M. de PHYSIQUE n°9 1er problème A- Potentiel au voisinage du bord d’un conducteur mince 1. E = −grad V donc : E r = − ∂V 1 ∂V 1 ∂V = − f ' ( r ) g (θ) , E θ = − = − f ( r ) g ' (θ) , E z = − = 0. ∂r r ∂θ r ∂z Dans l’espace autour du conducteur qui est vide de charge, l’équation de Maxwell-Gauss s’écrit : divE = ρ = 0 soit (en utilisant l’expression de la divergence en coordonnées cylindriques fournie par ε0 l’énoncé) : f " (r ) g (θ) + deuxième expression

 A. But 1. Déterminer la perméabilité magnétique du vide. 2. Vérifier la loi de Biot et Savart pour une bobine plate. 3. Déterminer le champ magnétique de deux bobines. B. Montage expérimental Boitier d’acquisition des données orphy USB Sonde à effet Hall : 2 calibres au choix : +/-4mT ;+/- 40 m T. Précision : 15% B = 4,7.10-5 T (champ magnétique terrestre à Paris) Solénoïde  800 spires/m

PHY 235 2ème partie : MAGNETOSTATIQUE, MAGNETODYNAMIQUE & INDUCTION UE PHY235 Année 2011/2012 (responsable UE : H. Cercellier) DLST - U. J. Fourier Cours d’ELECTROMAGNETISME DEUXIEME PARTIE : MAGNETOSTATIQUE , MAGNETODYNAMIQUE & INDUCTION 3.1. Phénomènes fondamentaux et postulats de l’électromagnétisme 96 3.2. Champ magnétique dans le vide en régime stationnaire 109 3.3. Circulation du champ magnétique et dipôle magnétique 122 3.4. Forces et énergie magnétique 130 3.5. Induction magnétique

cylindrique des deux bobines ? Concours Centrale-Supélec 2007 5/11 PHYSIQUE Filière MP I.C.4) Dans le volume intérieur de ces bobines, les lignes de champ peuvent être considérées comme parallèles. Montrer que ceci implique que le champ magnétostatique est uniforme dans ce domaine. I.C.5) On considère une ligne de champ magnétique située au voisinage de l’axe Oz (les échelles en x et en z de la figure 6 ne sont donc pas identiques). En un point A de cet axe ( resp.C ) , la distance séparant la

connecteursTrouver le champ magnétique rémanent d’un aimant permanent ; Estimer le coefficient de friction.1. - Théorie3.1 Énergie potentielle magnétostatiqueLorsque deux pôles identiques de deux aimants sont opposés, il y a répulsion. L’énergie potentielle magnétostatique (Em) entre les deux aimants est alors :Em = µoɱ²/2πx³ * (1) x est la distance séparant les deux faces aimantées et ɱ est le moment dipolaire magnétique. On sait aussi que ɱ est égal à :ɱ = Br.V/µo (2) où Br est le champ magnétique rémanent