Équation différentielle linéaire

direct noté iF. Région P Région N r Er iF Zone de charge d'espace + U0 - Fig. 1.4. Jonction PN polarisée II – La diode Semi-conductrice II – 1 – Définition et symboles La diode semi-conductrice (D) est un dipôle passif, non linéaire formé à partir d’une jonction PN (figure1.5). La diode est composé de deux électrodes appelées respectivement : Anode (côté P) et Cathode (côté N). D A Anode P N Jonction PN K Cathode Fig. 1.5. Diode et jonction PN La figure 1.6, représente

Représentation graphique : Le coût variable est la somme des charges variables. Ce coût variable peut être représenté schématiquement de la manière suivante : Remarque : Pour des raisons de simplification, et surtout pour les besoins de modélisation (Equations mathématiques et représentation graphique) les charges variables sont souvent assimilées à des charges proportionnelles à l’activité. Schéma 1 : Evolution du coût variable par rapport à l’activité : Coût variable total y = ax. 0 Activité

variable réelle t , solution de l’équation différentielle : y "(t )  4 y(t )  e(t ) (1) où la fonction e représente une contrainte extérieure au système. Partie A Dans cette partie , on suppose que e(t )  20 L’équation différentielle (1) s’écrit alors sous la forme : y "(t )  4 y(t )  20 (2) 1. Déterminer la fonction constante h solution particulière de l’équation différentielle (2) . 2. Déterminer la solution générale de l’équation différentielle (2) . 3. En déduire l’expression de la fonction

définie par : dq i=+ dt q = +Cu d’où : du i = +C dt (en convention récepteur) 26 Charge et décharge d’un condensateur ♦ Charge d’un condensateur à travers une résistance Loi des branches : E = Ri + u du =E On obtient une équation différentielle : u + RC dt 27 Supposons le condensateur initialement déchargé (u = 0 V). On ferme K à l’instant t = 0. Solution : u ( t ) = E(1 − e − t RC ) τ = RC est la constante de temps du circuit. Remarque : après une durée de 3τ

ELECTRONIQUE Spécialité Prévention des Risques 4ème année Olivier HUGON 2011 / 2012 TABLE DES MATIERES CHAPITRE 1 : CIRCUITS LINEAIRES...................................................................................................................................... 3 1.1 CIRCUITS LINEAIRES EN REGIME CONTINU ............................................................................................................................... 3 1.1.a Tension et intensité.................

correspond à celui dispensé dans les maîtrises de physique et de mécanique des universités, ou dans les écoles d’ingénieurs. La présentation retenue consiste à faire alterner l’établissement des fondements théoriques de base (ondes libres et guidées, équations du rayonnement acoustique,...) avec l’étude détaillée d’applications concrètes sélectionnées : rayonnement de plaques, transmission du son à travers une double paroi, étude d’une flûte,... pour ne citer que ces quelques exemples. L’auteur tient à

. . . . . . . . . . . . . 1.3.8 Viscoélasticité linéaire . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.3.9 Fluides compressibles ou fluides incompressibles . . . . . . . . 1.4 Les écoulements des fluides . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.4.1 Rhéologie . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.5 Bibliographie . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2 Introdution : la problématique, les équations et les résultats 2.1 Description d’un fluide en mouvement

siècle, la Physique Classique se divisait en 2 domaines : - la Physique des particules et des solides régie par les lois de la Mécanique Classique développées depuis Newton (XVIIème siècle) - La Physique ondulatoire reposant essentiellement sur les équations de MaxwellLorentz (milieu du XIXème). Mais au début du XXème siècle, les progrès accomplis dans la connaissance des objets microscopiques vont bouleverser l’édifice classique. Parmi les nombreuses expériences réalisées, deux d’entre elles illustrent

COURS DE MECANIQUE QUANTIQUE Le Professeur Farid BENABICHA Année universitaire 2016/2017 COURS DE MECANIQUE QUANTIQUE 1 TABLE DES MATIERES Chapitre 1 : Les notions de Mathématiques utiles en M.Q Chapitre 2 : Les origines de la M.Q Chapitre 3 : L’équation de Schrödinger-Application Chapitre 4 : Le formalisme Mathématique de la M.Q Chapitre 5 : Les postulats de la M.Q Chapitre 6 : L’oscillateur harmonique à une dimension COURS DE MECANIQUE QUANTIQUE 2 Chapitre 1

le dipôle est générateur d'énergie électrocinétique et le courant circule à l'intérieur du dipôle dans le sens des potentiels croissants. I.III I.III.1 I.III.1.a Caractéristique courant-tension d'un dipôle électrocinétique (hors programme) Equation caractéristique d'un dipôle en régime quasi-stationnaire Définition En régime quasi-stationnaire, en maintenant les paramètres extérieurs (température, éclairement, etc...) pouvant éventuellement intervenir à des valeurs définies, il existe à