Équations de Maxwell

...........................................................1 1.1 GÉNÉRALITÉS .............................................................................................................................................................1 1.2 EQUATIONS DE MAXWELL .........................................................................................................................................1 1.3 LE POTENTIEL VECTEUR MAGNÉTIQUE ................................................................

donner un avis tranché, on dû changer de méthode de réflexion, partir de la base, c'est à dire d'abord comprendre comment fonctionnent les portables, afin de ne pas tomber dans des formules qui ne sont pas de notre niveau, telles que les « Équations de Maxwell »... Côté biologie, la tâche était encore plus ardue: la science n'a pas prouvé que les ondes issues du portable avait une quelconque influence sur notre organisme. On a dû partir sur l'hypothétique... Nos réalisations: Nous avons prévu

gradient, la divergence, le rotationnel et le laplacien sont des outils mathématiques qui permettent d’étudier au niveau local (microscopiques) le champ électromagnétique. 5 Chapitre II : Les équations de Maxwell I- Rappels d’électrostatique et de magnétostatique (régime stationnaire) I-1 les équations locales de l’électrostatique Evaluons le flux de E à travers une surface fermée S limitant un volume V : ∫∫ E dS = ε 0 = ∫∫∫ ε 0 S V Qint ρ dV (Théorème de Gauss) or ∫∫ E dS =

harmoniques sont dans le domaine dérivateur. Illustrer par un exemple. 3- Conductivité thermique : Loi de Fourier et équation de diffusion de la chaleur en régime stationnaire. Les illustrer par un exemple. 4- Analogies entre conductivité thermique et électrique. Définir la résistance thermique et illustrer son calcul dans un exemple. 5- Rappeler l’expression des équations de Maxwell dans le vide. Démontrer leurs formes intégrales. Illustrer leur utilisation avec l’exercice final du second DS. 6- Définir

cours de physique du solide, d’hydrodynamique, d’´lasticit´, sans compter toute o e e la chimie! a Nous suivrons ici une approche semi historique, c’est-`-dire que nous ne partirons pas des lois fondamentales de l’´lectromagn´tisme (les ´quations de Maxwell) pour ensuite e e e en d´montrer les cons´quences. Nous partirons plutˆt des lois de force d´couvertes e e o e e e e exp´rimentalement et en ferons la synth`se plus tard, pour ensuite en d´duire les cons´quences dans la propagation et le rayonnement

les articles 425 et suivants du Code pénal. 11 CHARGES ET CHAMP ÉLECTROMAGNÉTIQUE 5 ^ CHAMP ÉLECTROMAGNÉTIQUE PERMANENT 37 $ COMPLÉMENTS DE MAGNÉTOSTATIQUE 63 k~ CONDUCTEURS EN ÉQUILIBRE ÉLECTROSTATIQUE CONDENSATEURS (MP-PT) 93 ÉQUATIONS DE MAXWELL 127 ^ INDUCTION ÉLECTROMAGNÉTIQUE 167 J APPLICATIONS DE L'INDUCTION 198 £ FERROMAGNÉTISME {PSI-PSI*) 243 ANNEXES 267 INDEX 270 4 réface Cette collection concerne les nouveaux programmes des classes préparatoires aux Grandes

2004 PC Phys 2 page 2/7 B. Théorie électromagnétique de la lumière. B.1. B.1.1. cf. cours 1 ∂E B.1.2. ∆ E − 2 2 = 0 idem pour B . Les champs E et B sont couplés par les équations c ∂t de Maxwell-Faraday et Maxwell-Ampère. Les solutions générales des équations sont des superpositions d’ondes progressives. B.1.3. Les équations sont valables dans n’importe quel référentiel galiléen, ce qui correspond au fait que la vitesse de propagation de la lumière est la même dans tous ces référentiels. Il en

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . lois de Maxwell Introduction . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Loi de Faraday . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Loi d’Amp`re . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . e ´ Equation de continuit´ . . . . . . . . . . . . . . . . . . e ´ Equations de Gauss . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.5.1 Charges magn´tiques . . . . . . . . . . . . . . . e 3.5

de Physique Pr. DJELOUAH Hakim Université des Sciences et de la Technologie Houari Boumediène VIBRATIONS ET ONDES Année Universitaire 2006-2007 Table des matières 1 Introduction aux équations de Lagrange 1.1 Equations de Lagrange pour une particule . . . . . . . . . . 1.1.1 Equations de Lagrange . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.1.2 Cas des systèmes conservatifs . . . . . . . . . . . . . 1.1.3 Cas des forces de frottement dépendant de la vitesse 1.1.4 Cas d’une force extérieure

volume et on supposera que les électrons libres ne peuvent pas sortir du conducteur. Les données numériques sont regroupées à la fin du sujet. 1) r a. Ecrire l'équation différentielle donnant v , vitesse d'un électron du cylindre. Intégrer cette équation r r différentielle en tenant compte des conditions initiales : v = 0 à t = 0 (on posera τ = m/k). r r b. Montrer qu'après un régime transitoire, v tend vers une valeur limite v l que l'on déterminera. En déduire la r r loi d'Ohm locale liant la densité