Moments

�� �� Figure 7 : Résultante de la force de portance ���� ���� ���� �� �� ���� ���� ���� ���� > 0 ���� = ���� ���� ���� = ���� ���� ���� = −���� ���� ���� > 0 ���� > 0 ���� > 0 ���� ���� > 0 ���� ���� Figure 8 : Direction du moment de la force de portance 4 PORTANCE ET TRAINEE Au-dessus de l’extrados, les lignes de champ sont plus rapprochées et la vitesse augmente. Sous l’intrados, la vitesse est moindre. Or, d’après le théorème de Bernoulli, la pression �� d’un fluide

INSTITUT POLYTECHNIQUE DES SCIENCES AVANCEES MINI-PROJET Physique I Théorème du moment cinétique : Application à la comète de Halley 1ERE PARTIE : ETUDE D’UN CAS SIMPLE | 1. dLdt=MFO=Σ F ∧ r Le mouvement du système est rectiligne uniforme, on a alors : Σ F= 0 et MFO= 0 Le vecteur moment cinétique L est donc conservé, car: dLdt=MFO= 0 2. O v A3 A2 A1 h r v v v L=r ∧ v*m Lm= r∧v On a donc l’air

permet d’obtenir une relation entre l’équation la déformée de la poutre et le moment de flexion : EIGZy''x=Mfz(x) Avec : 187261559690E : Module de Young IGZ :moment Quadratique par rapport a l’axe (G ,z)mm4 Y’’(x) : Dérivée seconde de la déformée Mfz(x) :moment de flexion N.mm 00E : Module de Young IGZ :moment Quadratique par rapport a l’axe (G ,z)mm4 Y’’(x) : Dérivée seconde de la déformée Mfz(x) :moment de flexion N.mm Etude des cas :1er cas : Poutre encastré supportant une

d’inertie. Tous les points du solide décrivent des trajectoires circulaires dans des plans perpendiculaires à l’axe fixe et centrées sur l’axe. Ces points ont une même vitesse angulaire. ? = ? ∆? MOUVEMENT CIRCULAIRE MOUVEMENT LINÉAIRE  Force  Moment de force Principe inertie ou 1ère loi de Newton: L'inertie est la résistance qu'un corps oppose au changement de son mouvement.  I = masse  I = mr² r est le rayon de giration correspondant au rayon du cercle parcouru par un mobile en mouvement

CARACTÈRE GALILÉEN APPROCHÉ DES RÉFÉRENTIELS UTILISÉS EN MÉCANIQUE TERRESTRE 204 SYSTÈME DE DEUX POINTS MATÉRIELS © Hachette Livre – H Prépa / Mécanique, 1re année, MPSI-PCSI-PTSI – La photocopie non autorisée est un délit. THÉORÈME DU MOMENT CINÉTIQUE 225 ANNEXE : LA MÉTHODE D’EULER PROBLÈME : MOUVEMENT À TROIS CORPS 263 INDEX 4 259 269 Cinématique ■ Repérage d’un événement dans l’espace et dans le temps. © Hachette Livre – H Prépa / Mécanique, 1re année

z D Les moments statiques de la section par rapport aux axes y et z sont définis par : ∫ y ∫ A θ A M y = z dA ; M z = y dA On appelle centre de gravité de la section le point O dont les coordonnées sont définies par les relations : yO = Mz A zO = My A 4 RDM - Ossatures On appelle moments quadratiques de la section par rapport aux axes y et z, les quantités : ∫ ∫ A A I y = z 2 dA ; I z = y 2 dA On appelle moment produit de la

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 5 Oscillateurs mécaniques en régime sinusoidal forcé 6 Théorème du moment cinétique 6.1 Moment cinétique . . . . . . . . . . . . . . . . 6.1.1 Moment cinétique d’un point matériel 6.1.2 Moment d’une force . . . . . . . . . . 6.1.3 Théorème du moment cinétique . . . . 11 11 11 12 12 13 13 15 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 17 17 17 18 19

matériel ................................................... 18 Puissance et énergie en référentiel galiléen ....................... 28 Oscillateurs ....................................................................................... 40 Théorème du moment cinétique ............................................. 59 Forces centrales conservatives – Interaction newtonienne ............................................................ 69 Mécanique en référentiel non galiléen ............................

est mis en place : l'accéléromètre pendulaire. Nous nous intéressons maintenant à l'accéléromètre pendulaire suivant : (schéma) Il est composé d'un cylindre d'inertie I avec un balourd de masse m, situé à une distance r de son axe. Deux moment s'opposent à la rotation de cet axe : celui d' un ressort de raideur k, et celui d'un frottement visqueux de coefficient f. Nous allons étudier la réponse de ce système à une entrée en échelon. Dans un premier temps, établissons l'équation d'accélération

Année : 2009-2010 Chapitre 2 La prospection magnétique 1-Introduction 2-Principes et théories élémentaires 2.1- Introduction 2.2- Définitions 2.2.1- Force magnétique 2.2.2- Intensité du champ magnétique 2.2.3- Moment magnétique 2.2.4- Intensité d'aimantation 2.2.5- Susceptibilité magnétique 2.2.6- Induction magnétique 2.2.7- Relation entre B et H 2.2.7.1- Cycle d'Hystérésis 2.2.7.2- Aimantation rémanente 3- Magnétisme des roches et des minéraux 3.1- Diamagnétisme