Moments

conservation du moment angulaire pour préparer l'atterrissage. Technique: L'animal détermine d'abord visuellement ou grâce à son organe vestibulaire le haut du bas, puis se tourne pour faire face au sol sans rien changer à son élan. Ses vibrisses lui permettent de déterminer la distance qui le sépare du sol2. Tout d'abord son corps se plie par la moitié, de sorte que la moitié avant tourne autour d'un axe différent de la moitié arrière. Il replie ensuite ses pattes avants pour réduire le moment d'inertie

interprétation. Tous les résultats ne seront pas démontrés, le soin est laissé au lecteur de les établir complètement si nécessaire. Un des systèmes proposés est représenté sur la figure 1. Il est constitué de trois pendules identiques de masses M et de moment d'inertie I par rapport aux points de suspension O1, O2 et O3. Le centre de masse d'un pendule est appelé Gi, et L = OiGi. Les pendules sont couplés au moyen de ressorts identiques de constante de rappel k et de masse négligeable face à la masse des

.................................................... 65 II - Moment statique d’une surface plane par rapport à un axe de son plan. ...................... 66 1°/ Définition.................................................................................................................................... 66 2°/ Moment statique dans un système d’axes orthonormés ........................................................ 66 3°/ Moment statique des surfaces composées................................

référentiel absolu : {draw:frame} = {draw:frame} + {draw:frame} et ………… 5. Théorème du moment cinétique 5.1. Le moment cinétique : 5.2. Théorème du moment cinétique : Principe : {draw:frame} où {draw:frame} est le moment total des forces extérieures par rapport au point Q, c’est le moment résultant des forces extérieures. le dernier terme est nul si …….. Dérivons le moment cinétique total par rapport au temps : {draw:frame} Par rapport à l’origine fixe, la

gyroscope autour de son axe d : distance entre le centre de gravité du disque et le point de contact de son axe avec le sol I : moment d'inertie du gyroscope autour de son axe Ip : moment d'inertie du gyroscope autour de l'axe vertical de précession L : vecteur moment cinétique du gyroscope L0 : vecteur moment cinétique du gyroscope autour de son axe L0 = Iω0 Lp : vecteur moment cinétique du gyroscope autour de la verticale ( précession )d : distance du centre de gravité du gyroscope au point de contact

MECANIQUE THEORIQUE :(RDM) SOMMAIRE Présentation du module : A – Connaître les notions de la statique Résumé de théorie Les forces I.1. Définition…………………………………………… I.2. Caractéristiques d’une force…………………………. I.3. Unité d’une force……………………………………. Les moments d’une force par rapport à un point. II.1. Définition………………………….………………… II.2. Unité………………………………………………….. II.3. Signe…………………………………………………. II.4. Théorème de VARIGNON III. Les diverses sollicitations III.1. Les charges de les surcharges……………………….. III

de la page en regard. L’auteur se fera un plaisir de vous envoyer la version Word (.doc) sur simple demande SOMMAIRE SOMMAIRE Introduction I. Principes fondamentaux de la dynamique II. Forces III. Cinématique IV. Moments V. Travail. Energie cinétique VI. Energie potentielle et mécanique VII. Collisions (2 points) VIII. Gravitation IX. Problème des 2 corps X. Problème des 2 corps: résolution XI. Changement de référentiel (repère)

situées à gauche de la section considérée. Isolons le tronçon situé à gauche de la section (S) : il n’y a qu’une force : (S) A Effort tranchant T = A Moment fléchissant Dans une section droite de centre de gravité G : Mf = moment résultant en G de toutes les forces situées à gauche de la section considérée. Il n’y a qu’une force : (S) A G d Moment fléchissant Mf = - ||A|| x d 2 DIAGRAMMES Ici il y a 4 forces, nous ferons donc 3 sections : + S1 A S2 F1 F2 S3 B A B C D 2m 3m ║F2║=500N

point par rapport à la ligne moyenne Lm ( axe).En torsion simple les contraintes tangentielles sont des contraintes de cisaillement τ : N/mm² ou MPa. ( N/mm² ou MPa section de la poutre IV°)Equation de déformation élastique : ( Le moment quadratique ou d’inertie est différent selon la forme de la section : Io=π.d4 /32 pour : Io=π.D4 /32- π.d4 /32 pour Exemple:  Un tournevis est soumis à Mt=2,4 daN et le diamètre de tige=7mm. Trouver θ sachant que la

Lorsqu’une molécule comporte un nombre pair d’électrons, tous appariés en doublets associant deux électrons de spin opposé, son moment magnétique global résultant est nul. La substance correspondante est diamagnétique. Par contre, si une molécule comporte un nombre impair d’électron ou un nombre pair d’électrons qui ne sont pas tous appariés en doublets, le moment magnétique résultant n’est pas nul. La substance correspondante est paramagnétique. Le paramagnétisme de l’oxygène s’explique facilement