Moments

résistance de rigidité ou de stabilité des éléments des structures au détriment d'autres aspects aussi important comme l'optimisation et la conception. La résistance des matériaux est réduite donc à l'enseignement des méthodes de calcul de structures, au moment où la majorité des étudiants, techniciens et ingenieurs utilisent des logiciels et programmes de calcul pour l’analyse des structures. Cet ouvrage se distingue par une présentation pragmatique du sujet, qui accentue l'aspect pratique de chaque notion

simple Poutre en flexion déviée Poutre en flexion composée Chapitre 2 • CARACTÉRISTIQUES DES SECTIONS 2.1 Préambule 2.2 Définitions 2.2.1 2.2.2 2.2.3 2.2.4 2.2.5 2.2.6 2.2.7 2.2.8 Surface Centre de gravité Moment statique Moment d’inertie Produit d’inertie Moment polaire Axes principaux d’inertie Rayon de giration http://topographi.blogspot.com/ 1 1 1 4 5 6 9 10 10 15 16 16 18 18 19 19 19 19 20 20 21 21 21 iv 2.3 Table des matières Théorèmes

couvrir d'autres domaines. Electron Spin Resonance : Induit en erreur - ce terme semble indiquer que seul le spin de Electron Paramagnetic Resonance : Terme à utiliser. En français : RPE l'électron joue un rôle important, ce qui n'est pas vrai : le moment orbital intervient également. EPR Développement de la RPE 1945 Le physicien E. Zavoïsky (URSS) effectue la première observation d'un signal RPE. 1952 Les physiciens du laboratoire Clarendon à Oxford jettent les bases théoriques et: expérimentales

l’air exercé est plus forte sur le dessus de l’aile que sur le dessous ce qui créé une force de portance dirigée vers le haut et qui permet à l’avion de voler. Ce même principe est applicable sur le boomerang à la différence que son inclinaison au moment du lancer dirige la portance vers le centre de la trajectoire cf ci-contre Il en résulte également un deuxiéme force appellée la trainé dont la résultante est tangentielle au mouvement cf ci contre Ces deux

représente la vitesse du champ tournant (fréquence de Larmor égale à la vitesse de précession). H0 est la puissance du champ magnétique auquel est soumis le noyau γ, est le rapport gyromagnétique du noyau .le rapport gyromagnétique étant le quotient du moment magnétique du noyau. Celui du proton est égal à Nous allons étudier l’impulsion 90° et 180°. L’impulsion 90° s’obtient lorsqu’on envoie une onde RF et fait pivoter le spin du proton à 90°. On parle de phase d’excitation quand le proton absorbe l’énergie

considère dans la suite une théorie en petites déformations et petits déplacements. Les actions mécaniques, charges et actions de liaison, s’appliquent sur la géométrie simplifiée. Elles sont représentées par des torseurs (un vecteur résultant et un moment résultant), que l’on définit donc sur la ligne moyenne. On construira également une cinématique simplifiée, permettant de reconstruire les déplacements approchés du milieu continu à partir de translations et de rotations d’un point de la ligne moyenne

.................................................. 12 Effort tranchant.............................................................................................................. 13 Moment de flexion ........................................................................................................ 13 Moment de torsion ........................................................................................................ 14 Dimensionnement du longeron ....................................

=0 − α 2  ρ3 α cqfd 1 pt III- Etude du Moment cinétique (6 points) On considère un point C situé sur l’axe du cône uuur r r (O, ez ) à une hauteur h , c’est à dire que OC = hez . uuuu uuuu uuur r r r r r a) Écrire les composantes du vecteur CM = OM − OC dans la base ( O,eρ ,eφ ,ez ) . r r r r ρ r CM = ρ e ρ + z e z − h e z = ρ e ρ +  − h  e z α  r ρ r CM = ρ e ρ +  − h  e z α  1 pt 4 b) Rappeler la définition du moment cinétique r vitesse v . σC r par

..........................................................6 3.3 Calcul du moment cinétique, au point A, du système matériel E dans son mouvement par rapport àR 8 3.4 Matrice d’inertie du solide S, en un point A, exprimé dans un repère Rs lié à S ...........................9 3.5 Théorème de Huyghens ................................................................................................................12 3.6 Moments d’inertie particuliers ..................................................

dimensions de la poutre. Le module de Young (E) et la masse volumique (r) sont les caractéristiques propres au matériau. La section (S), le moment quadratique (I) et la longueur de la poutre (L) sont les paramètres géométriques à prendre en compte pour la résolution du problème. Rappelons la définition du moment quadratique : I=Ÿ ŸS y2 dS Figure 1 : calcul du moment quadratique y y G Æy x x 2002.Vibroflexion.nb 2 ü Mouvement de flexion Considérons une poutre vibrant en régime