Particule α

(–1)p + o(x2p+2) 3! 5! (2p+1)! x2 x4 x2p cos(x) = 1 – + – ... + (–1)p + o(x2p+1) 2 4! (2p)! α(α–1) 2 α(α–1)(α–2)...(α–n+1) n (1+x)α = 1 + αx + x + ... + x + o(xn) 2 n! ex = 1 + x + (n) (n) -3- On remarque que le premier terme du développement limité est un équivalent de la fonction. Le développement limité dévoile en fait les termes cachés par l'équivalent. α(α–1)(α–2)...(α–n+1) α = n . Pour α entier, on reconnaît un coefficient binomial   n! et la formule du binôme de Newton. On

du 2)Les différenciations il existe 3 types de radiations les radiations α sont les radiations qui ont le moins de porté (ex: le polonium) les particules β quant à elles on une portée bien plus importante que les particules α. on distingue deux types de radiations β: les radiations β- et la radiations β+. Enfin les particules d’émissions γ(ex: le cobalt 60) Rayonnement α Le rayonnement α est formé de particules positives : des noyaux d'hélium 4. Il est caractéristique des noyaux « lourds

2 phases, l’une dispersante contenant l’autre (phase dispersée) à l’état de particules plus ou moins fines de diamètre d > 10-4 m Colloïde : état intermédiaire entre celui de la solution vraie et celui de la suspension ; des amas moléculaires forment un mélange plus ou moins dispersé et stable avec le solvant. Ne traverse pas les membranes en temps normal… Solutions – propriétés Généralement liquide (d de particules < 10-6 m), tous les constituants doivent être considérés à l’état liquide : la

naturel au cours duquel des noyaux atomiques instables se désintègrent en dégageant de l'énergie sous forme de rayonnements divers, pour se transmuter en des noyaux atomiques plus stables. Les rayonnements ainsi émis sont appelés, selon le cas, des rayons α, des rayons β ou des rayons γ. Historique: La radioactivité fut découverte en 1896 par Henri Becquerel né en l852 et décédé en 1908 a, lors de ses travaux sur la phosphorescence : les matières phosphorescentes émettent de la lumière (La lumière désigne

d’erreur et d’incertitude 7 3) Calcul des incertitudes 8 PARTIE II : MECANIQUE 10 A. GENERALITES SUR LES FORCES 10 1) Définition 10 2) Caractéristiques 10 3) Somme des forces 10 a) Cas général 10 b) Cas particuliers 10 ii) Cas où α=180° (ou encore α=) 10 iii) Cas où α= 90° (ou encore α= 10 1) Projection d’un vecteur force dans un repère 11 B. EQUILIBRE DES SOLIDES 11 1) Conditions d’équilibre : 11 2) Équilibre d’un solide soumis à deux forces 12 3) Équilibre d’un solide soumis à trois forces 12 C. TRAVAIL

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 222 227 236 236 238 12 Spin 1/2 et r´sonance magn´tique e e 1 Espace de Hilbert du spin 1/2 . . . . . . . . . . . 2 Description compl`te d’une particule de spin 1/2 e 3 Moment magn´tique de spin . . . . . . . . . . . . e 4 Variables d’espace et de spin non corr´l´es . . . . ee 5 La r´sonance magn´tique . . . . . . . . . . . . . e e . . . . . . . . . . . . . . .

simplifier on suppose que le frottement est d’intensité constante F = 50 N. Exprimer et calculer la nouvelle vitesse v dans ce cas. J. Roussel - ENSCR - Sept 2010 2 EXERCICES Travail Puissance Energies 4. Mouvement d’une particule sur une sphère ** On considère une particule M de masse m glissant sans frottement sur une sphère de rayon a et lâchée au sommet avec une vitesse suffisamment faible pour être négligée. On repère la − ¤ − − ￿− − −→ − − → → − → − position de M à l’aide de l’angle θ(t) =

TPE Quelles sont les effets de la radioactivité sur l’homme ? I Qu’est ce que la radioactivité ? 1) La stabilité nucléaire et la désintégration 2) Les types de rayonnements a. Les rayonnements alpha (α) b. Les rayonnements bêta (β) c. Les rayonnements gamma (γ) 3) Les unités de mesure a. Mesure de l'activité radioactive b. Mesure de la dose absorbée c. Mesure

éloignés, la force électrique répulsive l’emporte. •  Les neutrons insensibles à la force électrique renforcent la cohésion du noyau. Le problème du neutron Le neutron isolé est une particule instable. n Au bout de quelques minutes il se désintègre en: •  Un proton •  Un électron •  Un neutrino (petite particule neutre de masse quasi nulle) A l’intérieur d’un noyau, le neutron devient stable grâce à la présence des protons en place, car il n’a pas l’énergie suffisante pour fabriquer un

~v dans R en fonction des coordonnées de sa 1vitesse ~v ′ dans R′ et de V . On dérivera le résultat de deux manières différentes (soit de manière directe, soir en passant par les lois de transformation de la quadri-vitesse). 2/ On considère deux particules (1 et 2) animées de vitesses constantes ~v et ~V dans le laboratoire. On définit la vitesse relative ~vrel de 1 par rapport à 2 comme la vitesse de 1 dans le référentiel où 2 est au repos1. Montrer que v2 rel = 1( 1− ~v · ~V /c2 )2  ( ~v −