Vecteur de Poynting

. . . . . . . . . 10.8.3 Théorème de Stockes . . . . . . . . . . . . . . . . 10.8.4 Théorème de Gauss-Ostrogradski (ou théorème de 11 Les équations de Maxwell dans le vide 11.1 Le champ électromagnétique . . . . . . 11.1.1 Champ électromoteur et vecteur 11.1.2 Le champ magnétique . . . . . 11.2 Le régime variable . . . . . . . . . . . 11.2.1 Le phénomène de propagation . 11.2.2 Le phénomène d’induction . . . 11.2.3 Le phénomène de capacité . . . 11.3 L’induction électromagnétique . . . . 11.3.1 Loi

conducteur, de la part du champ électromagnétique, par unité de surface extérieure. On écrira la réponse sous la forme 0 =K S B 2  et l'on précisera l'expression de 0 KS . 15.La connaissance de   z=0 , t et   z=0 , t  permet d'exprimer le vecteur de Poynting B j   z=0 , t . Déterminer   z=0 , t . Comparer à 0 . Commenter.   16.Application numérique: calculer 0 pour la fréquence f 2=125 kHz et pour un champ magnétique extérieur d’amplitude B0 =0,5T . 3) Autre détermination de ϕ surfacique

Puissance rayonnée par unité de surface : A partir de la mesure de la puissance rayonnée, il est possible de déterminer la valeur du camp électrique. En espace libre et en champ lointain, la puissance transportée par l’onde est donnée par le vecteur de Poynting et les champs E et H sont perpendiculaires, en phase et reliés par l’impédance d’onde. On peut en déduire la relation suivante : η est appelé impédance d’onde du milieu. Dans le vide, η = 120π ≈ 377 Ω.  Diagramme de rayonnement Les antennes

lorsque l'onde se propage dans l'air, on peut écrire que : E2 S = -------- = 377 H² 377 (5) Comme la puissance est transportée dans la direction de propagation, on peut représenter le flux de puissance par un vecteur S pointant dans cette direction : il est appelé vecteur de Poynting. En principe, les relations (1), (2) et (5) ne sont valables que pour une onde plane, c'est-à-dire lorsqu’on est suffisamment loin de la source d’émission. Dans cette zone, la connaissance d'une des trois grandeurs

module Professeur Abdelhakim Nafidi Sommaire du Cours d’Electromagnétisme MILIEUX DIELECTRIQUES A- ETUDE MACROSCOPIQUE DES MILIEUX DIELECTRIQUES I. GENERALITES : II. VECTEUR POLARISATION : III. POTENTIEL ET CHAMP ELECTROSTATIQUE CREE PAR UN DIELECTRIQUE IV. CHAMP ELECTRIQUE MACROSCOPIQUE D’UN DIELECTRIQUE, VECTEUR V. PROPRIETES DES MILIEUX DIELECTRIQUES B- RELATIONS DE PASSAGE - ENERGIE –FORCE I RELATIONS DE PASSAGE II. ENERGIE ELECTROSTATIQUE III. FORCE SUBIT PAR UN DIELECTRIQUE DANS

particulier de l'électron libre il s'agit d'une onde plane dont le vecteur d'onde est proportionnel à la quantité de mouvement de l'électron. La constante de proportionnalité étant la constante de Planck divisée par 2π. La fréquence de l'onde est donnée par l'énergie de l'électron; celui-ci étant libre, il s'agit de son énergie cinétique proportionnelle au carré de la quantité de mouvement. La relation entre la fréquence (énergie) et le vecteur d'onde (quantité de mouvement) s'appelle la relation de dispersion

(monochromatique, harmonique par rapport au temps) se propageant dans un milieu homogène, transparent, peut être représentée par la figure 1 : — le vecteur nombre d’ondes k désigne la direction de propagation ; — les vecteurs du champ électrique E et du champ magnétique H sont perpendiculaires ; ils se propagent, en phase, avec la vitesse de la lumière c ; — les vecteurs ( E 0, H 0 ,k ) forment un système cartésien (direct) ; le rapport E 0 ¤ H 0 des modules est une constante, parfois appelée impédance.

(conducteur) sont Réflexion à la surface Les conditions aux limites à la surface de séparation entre le milieu 1 (diélectrique) et le 12 n . ( ε 2 E2 − ε 1E1 ) = σ f n . ( B2 − B1 ) = 0 n × ( E2 − E1 ) = 0 n × ( B2 − B1 ) = µk f Où n est le vecteur unité normal à la surface, pointant du milieu 1 vers le milieu 2. Notons d’abord que pour des conducteurs « ohmiques » il ne peut y avoir de courant libre en surface : en effet, k f ≠ 0 vient d’un j f singulier à la surface ce qui nécessite un champ

- Définitions, exemples. - Rang et noyau d’une application linéaire, théorème du rang - Représentation matricielle, matrices inversibles. - Calcul des déterminants. - Application à la résolution des systèmes linéaires - Calcul de valeurs propres, vecteurs propres et diagonalisation. Analyse 2 Volume Horaire : 45 heures : 22,5h Cours + 22,5h TD Objectif : Le but de ce cours est essentiellement la généralisation de quelques concepts introduits en analyse comme les intégrales généralisées, les séries

Fermeture . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 8.3.4 Comportement statistique des photons . . . . . . 8.4 Le concept d’état quantique . . . . . . . . . . . . . . . . 8.5 Interférence et amplitude de probabilité . . . . . . . . . 8.6 Le vecteur d’état . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 8.7 Particularités de la mécanique quantique . . . . . . . . . 8.7.1 Déterminisme incomplet des lois quantiques . . . 8.7.2 Indétermination des variables d’un système . . . 8.7.3 Discontinuité