Vecteur de Poynting

prendre la forme : 2 1  – , - ∇  ---------------- ∇  + V ( r ) + U ( z ) Ψ ( r ) = E Ψ ( r ) --- 2  m* ( z )   (3) avec m* masse effective de la particule. Pour U ( r ) = U ( z ) = 0 , nous obtenons Ψ ( r ) = exp ( j k ⋅ r ), k étant le vecteur d’onde de la particule. E 4 060 − 22 Toute reproduction sans autorisation du Centre français d’exploitation du droit de copie est strictement interdite. © Techniques de l’Ingénieur, traité Électronique ____________________________________________________________

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.1.2 Les moyennes mobiles . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.1.3 L’espace des opérateurs moyenne-mobile . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.2 Vecteurs propres associés à une moyenne mobile . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.2.1 Les séries absorbées : ¸ = 0 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.2.2 Absorbtion de la composante saisonnière . . . . . .

des processus stochastiques (Xt )t∈Θ ` temps discret e a et unidimensionnels : chaque observation Xt est un r´el. On peut ´galement s’int´resser ` des s´ries e e e a e chronologiques multidimensionelles, c’est ` dire telles que Xt soit un vecteur de Rd . a e e e Les Figures 1 et 2 pr´sentent diff´rents exemples de s´ries chronologiques. 1.1.2 Description d’une s´rie chronologique e On consid`re qu’une s´rie chronologique (Xt ) est la r´sultatnte de diff´rentes composantes fondamentales

de l’axe c. L’expression de cette ´nergie est : e eu = −K1 cos2 θ + K2 cos4 θ = −K1 m2 + K2 m4 z z (1.8) o` θ est l’angle entre l’axe c et la direction de l’aimantation, mz est la composante selon u M l’axe z (parall`le ` l’axe c) du vecteur m = |M | et K1 et K2 sont les coefficients d’anisotropie e a d´pendant de la temp´rature. Les valeurs de ces coefficients sont tir´es de l’exp´rience. Il est e e e e possible d’exprimer Eu a des ordres plus ´lev´s, mais dans la plupart des cas

énormément en temps, en clarté et en justesse. Les schémas sont également indispensables dans la résolution d’un problème physique, à condition qu’ils soient de qualité : pas trop petits, ni trop grands, avec les informations utiles (base de vecteurs, orientation, perspective ou coupe, lettres ou numéros de l’énoncé...). Être à l’écoute de l’examinateur est également essentiel, ses interventions ne sont jamais anodines et sont l’occasion d’interagir efficacement. Il est bon également

diagramme de rayonnement peut être déterminé à partir des formules précédentes, il s’agit d’une sphère dont une vue en coupe de la variation de E dans l’espace est donnée à la figure suivante. La puissance rayonnée est donnée en utilisant le vecteur de Poynting P : ´ E2 P = E/H , soit : P = E × E = ´v E 2 = en W/m2 m 120p La vitesse de propagation des ondes est v. Dans le cas du vide, on a : E= 5,5 d (en km) P0 (en watt) en mV/m, avec : P0 = 4pd 2 ´v E 2 A B C D E F G H I J K L M N Pour obtenir

diagramme de rayonnement peut être déterminé à partir des formules précédentes, il s’agit d’une sphère dont une vue en coupe de la variation de E dans l’espace est donnée à la figure suivante. La puissance rayonnée est donnée en utilisant le vecteur de Poynting P : ´ E2 P = E/H , soit : P = E × E = ´v E 2 = en W/m2 m 120p La vitesse de propagation des ondes est v. Dans le cas du vide, on a : E= 5,5 d (en km) P0 (en watt) en mV/m, avec : P0 = 4pd 2 ´v E 2 A B C D E F G H I J K L M N Pour obtenir

diagramme de rayonnement peut être déterminé à partir des formules précédentes, il s’agit d’une sphère dont une vue en coupe de la variation de E dans l’espace est donnée à la figure suivante. La puissance rayonnée est donnée en utilisant le vecteur de Poynting P : ´ E2 P = E/H , soit : P = E × E = ´v E 2 = en W/m2 m 120p A Hf est la composante tangentielle du champ magnétique normale à la fois à E u et à la direction de propagation. m Cas du vide : l’expression = 120p représente l’impédance

(sans dim.) µ = µ0 µr Force magnétomotrice scalaire F ampère, A F = Réluctance scalaire R H–1 F=Rϕ Polarisation magnétique vectorielle Bi, J ou J tesla, T Bi = B – µ0 H Densité de flux d’énergie du champ électromagnétique, vecteur de Poynting vectorielle S ou S W/m2 S=E∧H GRANDEURS PHYSIQUES ET ÉLECTRIQUES Grandeurs A Relation de définition C : courbe fermée ∫L H dl (*)Solénoïde de longueur ᐉ composée de N spires. 5 1 • Lois fondamentales et définitions 1.4 Lois fondamentales

bouclés. Système du premier ordre, description, exemple, bande passante, réponse temporelle et indicielle. • Composant multiplicateur. Application au détecteur synchrone. Électromagnétisme • Énergie volumique d’une onde électromagnétique, vecteur de Poynting, puissance cédée aux charges. • Propriétés d’une onde électromagnétique entre deux plans infinis métalliques parallèles, guide d’onde rectangulaire. • Propagation guidée entre deux plans métalliques d’une onde progressive, harmonique, polarisée