Vitesse

........................................................................................................ 41 2. DEFINITION DES VECTEURS POSITION, VITESSE ET ACCELERATION .................................... 41 2.1 Position....................................................................................................................... 41 2.2 Vitesse......................................................................................................................... 43 2.3 Accélération ...

ÉVALUATION SECONDE PHYSIQUE CHIMIE LE SPORT correction EXERCICE 1 Tapis roulant (5.5 points) Pour s’entrainer dans une salle de sport, Léa marche rapidement sur un tapis roulant qui défile à vitesse constante. Léa est « modélisée » par son centre d’inertie G. 1°) Léa est modélisée par son centre d’inertie G, signifie que l’on étudie le mouvement du centre d’inertie de Léa plutôt que le mouvement du corps entier. Cela permet de simplifier l’étude de la trajectoire. (1pt) 2°) Le mouvement de Léa dans

de la vitesse du son Introduction Mesurer une vitesse de son est très difficile, car les ondes sonores se déplacent très vite. Une méthode que l'on pourrait utiliser c'est l'écho. Cette méthode consiste à mesurer une vitesse de son à l'aide d'un chronomètre, mais pour ce TP nous avons utilisé une autre technique pour mesurer des distances beaucoup plus courtes. Cette technique ne fonctionne pas à l'aide d'un chronomètre mais avec un ordinateur, car si l'on veut mesurer des vitesses plus courtes

ms , tout comme la vitesse donc la pente égale la vitesse m= ms=V V= ∆x∆t Sa vitesse : 0,0235 m/s Nous pouvons déjà dire que ∆x=V.∆t+p Nous voyons aussi que cette droite est oblique, nous pouvons donc en déduire que c’est une trajectoire rectiligne avec une vitesse sera constante. Si sa vitesse est constante, sa vitesse moyenne sera égale à sa vitesse instantanée quels que soit l’intervalle de temps ∆t. Peu importe l’intervalle de temps ∆t choisi, la vitesse sera toujours la même

de la pesanteur. A l'instant t = 0, le mobile est libéré en H sans vitesse initiale à la hauteur h au-dessus de I, point le plus bas du demi cercle. 1— Exprimer en fonction de ℓ , h, g et θ , la norme v p de la vitesse du point P lorsqu'il est à l'intérieur du demi cercle. 2 — Donner l'expression de la norme de la réaction R exercée par le rail sur le point P. 3 — De quelle hauteur minimale hm doit-on lâcher le mobile sans vitesse initiale en H pour qu'il arrive jusqu'en A, point le plus haut du demi

CINETIQUE Il y a trois variables cinématiques de base : position, vitesse et accélération La position d’un objet est simplement son emplacement dans l’espace, les variations de position peuvent être décrites par la distance et le déplacement. La vitesse d’un objet correspond à la variation de position de cet objet en fonction de T. L’accélération d’un objet correspond à la variation de vitesse de cet objet en fonction de T. Vitesse moyenne n’est pas très significative lors des évènements athlétiques

On peut alors remarquer que les aires des trois triangles sont quasi égales, soit : A1=23.09*1.1852=13.68 u.a² A2=14.07*1.92 2=13.50 u.a² A3= 1.45*18.072=13.10 u.a² A1≈A2≈A3 La deuxième loi de Kepler est donc vérifiée. Calcul de la vitesse aréolaire de la comète : S=13.68+13.50+13.103=13.43 u.a² t=2ans On a donc, dSdt=6.72 u.a²/an 3. Enoncé de la troisième loi de Kepler (1619) : Si a est le demi-grand axe de l’orbite de la planète autour du soleil et T sa période,

sans vitesse initiale. 2 Etude du rebond d’une balle (2).  Expérimentation : • Sur cette vidéo numérique le logiciel AVIMECA permet d’effectuer des mesures de position du centre de la balle, image par image, donc à des dates successives connues. 3 On obtient ainsi: • Les abscisses yi du centre sur un axe vertical dirigé vers le bas . • Les dates de passage ti  à ces abscisses . 4 Utilisation d’un tableur Ce tableau de mesures peut être exporté vers un tableur pour calculer les vitesses v instantanées

xG = 0 azG = – g vZG = –g.t + V0.sin  zG = – .g.t² + V0.t vZG = –g.t + V0 Alors la trajectoire serait un segment de droite verticale. 1.4. On reprend les coordonnées du vecteur position établies en 1.3. avec  = 0 (vecteur vitesse initiale horizontal) xG = (V0.cos).t xG = V0.t soit zG = – .g.t² + (V0.sin).t zG = – .g.t² Lorsque zG = – H alors le projectile touche le sol, ceci a lieu à l'instant noté tS –H = – .g.tS² soit tS² = donc tS = On calcule alors

de chute libre d'un objet lâché sans vitesse initiale à la date t = 0 s, il faut appliquer la deuxième loi de Newton dans le référentiel terrestre et identifier le vecteur accélération.D'après le la deuxième loi de Newton : \sum{\vec{F}=m.{\vec{a}}}, donc pour un objet en chute libre : \vec{P}=m.{\vec{a}}En remplaçant le poids par son expression, on obtient : m.\vec{a}=m.{\vec{g}}; d'où \vec{a}=\vec{g}. • Par définition, les coordonnées des vecteurs vitesse et accélération selon l'axe \mathrm{O}_{z}sont