Écoulement laminaire

une conduite : En régime laminaire, l’écoulement s’effectue par couches pratiquement indépendantes. : u=0 umax Entre deux filets fluides adjacents les échanges de chaleur s’effectuent donc : Par conduction uniquement si l’on considère une direction normale aux filets fluides. Par convection et conduction (négligeable) si l’on considère une direction non normale aux filets fluides. En régime turbulent, l’écoulement n’est pas unidirectionnel : sous-couche laminaire umax zone turbulente

soufflerie a pour caractéristique un recyclage de l’air qui, après être passé par la zone d’étude est redirigé et ré accéléré grâce a des objets qui l’oriente et des hélices, un nid d’abeille est positionné à un endroit stratégique pour que le flux soit laminaire donc propice à l’étude. La veine d’étude est plus étroite c’est une technique pour accélérer l’air dans la zone d’étude. Ainsi grâce à tout ces systèmes la vitesse de l’air peut arrivé à plus de 150 Km dans la soufflerie de la photo ci dessus, celle

liquide traversant une section donnée d'une canalisation pendant l'unité de temps choisi (heure, minute, seconde ...). Les unités pourront donc être: m3.h-1, m3.s-1, kg.s-1 ... Par suite de la conservation de la matière entre deux points A et B d'un écoulement, les débits massiques sont identiques entre les deux points. En ajoutant l'hypothèse de fluide incompressible, on montre donc que les débits volumiques sont constants le long de l'écoulement. QmA = QmB ⇔ ρ A ⋅ Q VA = ρB ⋅ Q VB ⇒ Q VA = Q VB car

entraîne donc une variation bien plus importante de la résistance et donc de la capacité à acheminer l'air dans les alvéoles. Cependant, il faut faire attention que le coefficient de viscosité µ n'est applicable que lors d'un écoulement laminaire. En effet pour un écoulement turbulent, R = (8.µ.l)/(Pi.r^4) n'est plus applicable car R augmente avec la densité du gaz. La loi de Laplace (au niveau des alvéoles) : avec T la tension de surface sur les parois de l'alvéole et r leur rayon. Pour une

rheofluidifiants (ou pseudo plastique) 2-2-2 les fluides dilatants (ou rheoepissessants) ... 2-2-3 les fluides plastiques 3- les pertes de charge .. 3-1 théorème de Bernoulli ... 3-1-1 le phénomène .. 3-1-2 théorème de Bernoulli pour un écoulement permanant d'un fluide parfait incompressible 3-2 viscosités . 3-2-1 observation 3-2-3 conclusion 3 2-3 viscosités dynamiques et viscosité cinématique 3-2-3-1 profil de vitesse et vitesse moyenne 3-2-3-2 viscosité dynamique 3-2-3-3

limite hydrodynamique . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.2.2 Couche limite thermique . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 94 95 96 VI Table des matières 3.2.3 Écoulement laminaire et turbulent . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 97 3.3 Bilans de masse, de quantité de mouvement et de chaleur dans la couche limite . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

Revue bibliographique I.7. Conclusion 04 04 04 05 06 06 06 06 07 07 08 08 09 11 Chapitre II Modèle Physique et Formulation Mathématique II.1. Introduction II.2. Description du problème II.3. Equations générales en régime laminaire II.3.1. Equation de continuité II.3.2. Equation de quantité de mouvement II.3.3. Equation de conservation d’énergie II.4. Hypothèses simplificatrices II.5. Approximation de Boussinesq II.6. Equations du problème II.6.1. Partie solide II.6

le pilote PEUT MODIFIER. Quant à l'ANGLE DE CALAGE, il désigne pour nous l'angle d'incidence DE CONSTRUCTION, invariable pour un avion donné. Le principe de la sustentation d'un profil Pression statique, pression dynamique et vitesse dans un écoulement d'air Considérons un tube de section S1 comportant un rétrécissement de section S2 (fig. 2.11), dans lequel se trouve de l'air initialement à la pression atmosphérique P0 (vitesse V0 = 0) Fig 2.11 Pressions et vitesses... Si l'on déplace ce tube

qui porte son nom et qui caractérise les écoulements. Et alors ? Une question d'aérodynamique Reprenons au début : lorsque vous lancez une balle, celle-ci est soumise à deux forces de frottement : la friction de l'air à la paroi, là où la balle pénètre l'air, et la dissipation d'énergie dans le sillage de la balle. Or, c'est de ce sillage que dépend l'aérodynamisme. Plus il est fin, et moins la balle sera freinée. Normalement, le sillage est laminaire, c'est-à-dire qu'il contourne la balle en

mathématiques: ӏ.2.1 Théorème de Bernoulli Il s'agit d'appliquer le principe de conservation de l'énergie mécanique. Donc pas de conversion en énergie interne, pas de variation de volume ni frottement: le fluide est incompressible écoulement laminaire régime stationnaire ( v = v(x,y,z) ne dépend pas du temps ) On recherche une formule du type: Travail + variation E cinétique + variation E potentielle = cte doit être équivalent au changement de l'énergie potentielle (Ecinétique =