Moment cinétique

biomécanique de la course à pied contribue à la mise au point des chaussures de course à pied et à l’élaboration de matériels sportifs tels que les sols. © 2006 Elsevier SAS. Tous droits réservés. Mots clés : Course ; Quantité de mouvement ; Moment cinétique ; Énergie mécanique ; Travaux des forces internes ; Chaussures et sols sportifs Plan ¶ Introduction 1 ¶ À propos de l’évolution technique des chaussures et des sols sportifs Quelques aspects biomécaniques de l’interaction pied-sol ¶ Rappel

l’air exercé est plus forte sur le dessus de l’aile que sur le dessous ce qui créé une force de portance dirigée vers le haut et qui permet à l’avion de voler. Ce même principe est applicable sur le boomerang à la différence que son inclinaison au moment du lancer dirige la portance vers le centre de la trajectoire cf ci-contre Il en résulte également un deuxiéme force appellée la trainé dont la résultante est tangentielle au mouvement cf ci contre Ces deux

autour de son axe d : distance entre le centre de gravité du disque et le point de contact de son axe avec le sol I : moment d'inertie du gyroscope autour de son axe Ip : moment d'inertie du gyroscope autour de l'axe vertical de précession L : vecteur moment cinétique du gyroscope L0 : vecteur moment cinétique du gyroscope autour de son axe L0 = Iω0 Lp : vecteur moment cinétique du gyroscope autour de la verticale ( précession )d : distance du centre de gravité du gyroscope au point de contact avec

de rayon R et de vitesse V : [pic] [pic] [pic] Ainsi, toutes les valeurs de R sont possibles, et E peut prendre toutes les valeurs entre 0 et [pic]. B) Quantification du moment cinétique Hypothèse de Bohr : le moment cinétique [pic] est quantifié, et [pic], [pic] ([pic] : constante de Planck réduite) [pic]. Pour un mouvement circulaire : [pic], où [pic] est un vecteur unitaire perpendiculaire au plan orbital.

.................................................. 18 Puissance et énergie en référentiel galiléen ....................... 28 Oscillateurs ....................................................................................... 40 Théorème du moment cinétique ............................................. 59 Forces centrales conservatives – Interaction newtonienne ............................................................ 69 Mécanique en référentiel non galiléen .................................

INTRODUCTION……………………………………………………………………11 1.2. NOTIONS FONDAMENTALES DE LA STATIQUE……………...…………….11 1.2.1. 1.2.2. 1.2.3. 1.2.4. Point matériel………………………………………………………….................11 Corps solide parfait…………………………………………………………..…11 Force………..……………………………………………………………………..…11 Moment d’une force par rapport à un point……………………….........12 1.3. TORSEURS DES FORCES EXTERIEURES……………………………………13 1.4. CONDITION D’EQUILIBRE STATIQUE…………………………………………13 1.4.1. Cas Général………………………………………………………………………..13 1.4.2. Condition d’équilibre

rotation. Avantage Mécanique Le bras de levier de la force est supérieur à celui de la résistance  La force est située entre la résistance et l’axe de rotation. Avantage cinétique Le bras de levier de la force est faible par rapport à celui de la résistance La disposition musculaire du corps humain est en faveur de la cinétique. Une course musculaire faible permet un grand déplacement distal.  La vitesse de déplacement est plus importante en distal.   Notion d’avantage morphologique MOUVEMENT

CARACTÈRE GALILÉEN APPROCHÉ DES RÉFÉRENTIELS UTILISÉS EN MÉCANIQUE TERRESTRE 204 SYSTÈME DE DEUX POINTS MATÉRIELS © Hachette Livre – H Prépa / Mécanique, 1re année, MPSI-PCSI-PTSI – La photocopie non autorisée est un délit. THÉORÈME DU MOMENT CINÉTIQUE 225 ANNEXE : LA MÉTHODE D’EULER PROBLÈME : MOUVEMENT À TROIS CORPS 263 INDEX 4 259 269 Cinématique ■ Repérage d’un événement dans l’espace et dans le temps. © Hachette Livre – H Prépa / Mécanique, 1re année, MPSI-PCSI-PTSI

Hypothèses de travail ................................................................................................. 4 2.2 Relation fondamentale de la dynamique .................................................................... 4 2.3 Théorème du moment dynamique.............................................................................. 5 2.4 Equations des angles d’Euler ..................................................................................... 5 3 Modélisation linéaire simplifiée autour

INSTITUT POLYTECHNIQUE DES SCIENCES AVANCEES MINI-PROJET Physique I Théorème du moment cinétique : Application à la comète de Halley 1ERE PARTIE : ETUDE D’UN CAS SIMPLE | 1. dLdt=MFO=Σ F ∧ r Le mouvement du système est rectiligne uniforme, on a alors : Σ F= 0 et MFO= 0 Le vecteur moment cinétique L est donc conservé, car: dLdt=MFO= 0 2. O v A3 A2 A1 h r v v v L=r ∧ v*m Lm= r∧v On a donc l’air