Moment cinétique

.................................................. 18 Puissance et énergie en référentiel galiléen ....................... 28 Oscillateurs ....................................................................................... 40 Théorème du moment cinétique ............................................. 59 Forces centrales conservatives – Interaction newtonienne ............................................................ 69 Mécanique en référentiel non galiléen .................................

nulle : ⌢ ɺ⌢ ⌢ ɺ ⌢ ɺ ɺ v ( I ) = v (C ) + Ω ∧ CI = ( R − r ) α α + θ k ∧ r r = ( R − r ) α + r θ α ce qui donne ɺ ( R − r )α ( ) ɺ +rθ = 0 Si r = R le contact n’est pas ponctuelle.la sphère ne roule pas sans glissement. 2—l’énergie cinétique est : 1 1 ɺ 1 7  ɺ 2 ɺ Ec= E* + mV(C) = J θ 2 + m (R-r)2 α 2 =  (R − r ) 2  m α 2 c 2 2 2  10  L’énergie potentielle : Ep=-mg (R-r) cosα + Cste Le système est conservatif, l’énergie mécanique E t =Ec+Ep est conservée, ɺ ɺ Si r > α la bille

hoc, par exemple une grandeur D telle que C soit à D ce que A est à B, donc d'étendre les concepts de manière cohérente avec le savoir déjà acquis. Par exemple le moment d'inertie fut inventé de telle manière que celui-ci soit au mouvement de rotation ce que la masse inertielle est au mouvement de translation ou encore le moment cinétique fut inventé de telle manière que celui-ci soit au mouvement de rotation ce que la quantité de mouvement est au mouvement de translation. À noter également le fait

faire très fins, fait appel à des sensations très furtives. C’est une action très courte dans le temps, effectuée à une vitesse très importante. Les prises d’informations sont donc difficiles ainsi que la charge affective et émotive, notamment au moment de l’appel. Il est donc intéressant de varier les situations d’apprentissage, les sensations, d’enrichir le saut global d’expériences variées avec des aménagements matériels (lattes, contre – haut, tremplins…) A) les phases techniques : 1)

énergie cinétique et potentielle Constante d’élasticité ; longueur du ressort naturel ; longueur du ressort d’équilibre Collision ; élasticité ; forces de frottement ; impulsion et moment cinétique Avec l’attachement d’images, les expériences de physique deviennent plus réelles et amusantes Ondes sonores ; célérité du son ; effet Doppler ; fréquence et intensité acoustiques Physique des « montagnes russes » ; mouvement en deux dimensions ; conservation de l’énergie et du moment cinétique Concept

une trajectoire elliptique. Si la trajectoire est circulaire, de rayon R et de vitesse V : Ainsi, toutes les valeurs de R sont possibles, et E peut prendre toutes les valeurs entre 0 et . B) Quantification du moment cinétique Hypothèse de Bohr : le moment cinétique est quantifié, et , ( : constante de Planck réduite) . Pour un mouvement circulaire : , où est un vecteur unitaire perpendiculaire au plan orbital. , et Donc D’où avec  : rayon de Bohr D’où , et on a aussi

intermoléculaires (Centrale, Supélec TSI 2003) A) Forces centrales Une particule de M de masse µ est soumise à une force centrale dérivant de l’énergie potentielle U : Avec [pic] , [pic] On désigne par E la constante de l’énergie et par [pic] le moment cinétique à l’origine O, dans le référentiel galiléen de l’étude. A.1) Rappeler les propriétés essentielles : [pic] du vecteur [pic], [pic] de la trajectoire, [pic] de l’aire dA balayée par le rayon vecteur [pic]pendant le temps dt. A.2) a) r

La ( ) tartine amorce une rotation sans glissement autour de l’arête Oy z du bord de la table. À l’instant t, la tartine est repérée par l’angle θ de la figure 2. La vitesse anguFig. 2 : chute d’une tartine dθ . Le laire est notée ω = dt 1 moment d’inertie de la tartine par rapport à l’axe Gy, parallèle à Oy et passant par G, est JGy = ma2 et 3 par rapport à l’axe Oy il est . u 1 – En introduisant les réactions tangentielle et normale de la table en O, notées respectivement T et ˆ

Equations différentielles pour les sciences Page 2 ecazade@aol.com 1.1.3. Utilisation en mécanique : L’équation qui régit les solides en rotation autour d’un axe est issue du théorème du moment cinétique (que l’on démontrera en cours de physique pendant l’année ATS) : Ω Moteur Cm Cr Ω J : moment d’inertie de la partie mobile Ω : vitesse angulaire de rotation de l’arbre moteur Cm : couple moteur sur l’arbre Cr : couple résistant (actions de freinage) La vitesse angulaire Ω(t) dépend

(sans élévation) et terminer la rotation arrière à la réception. Élaboration du flip arrière : je suis sur les pieds et je dois arriver sur les mains : générer un déséquilibre arrière par une poussée en avant du CG + transfert du moment cinétique (lancer des bras) et blocage des bras (ouverture bras tronc) je suis sur les mains et je dois retourner sur mes pied : action réaction sur le sol , poussée excentrée (pour créer un mvt de rotation) = blocage d'un mvt de translation