Moment cinétique

d’hydrogène est : [pic] Quelle est la signification d’une énergie total nulle 2- On tient compte des deux hypothèse suivant (hypothèse de Bohr) : - Les seules orbites permise pour les électrons sont celles pour les lesquelles le moment cinétique [pic] satisfait la relation [pic]ou n entier non nul L’électron rayon seulement e l’énergie lorsqu’il transite d’une orbite relative à une énergie En à une autre orbite caractérisée par Em plus petite. La fréquence νnm d’émission étant

potentielle est 2 U = MBz +mgz = MB0 +(Ma2 +mg)z+ Ma4 z 2 ; r2 : La condition d'equilibre est Ma2 + mg = 0: La stabilite axiale impose a4 > 0 tandis que la stabilite radiale impose a4 < 0 ces deux conditions sont donc incompatibles. ! parallelement au Le moment des e orts oriente ; M champ et la force attire (A) dans une region de champ fort. B Sur l'axe, la densite de courant est nulle. Les equations de Maxwell se reduisent a ( ;! div B = 0 ;! rot ;! B = ;! 0 En e ectuant, on obtient successivement ;

est mis en place : l'accéléromètre pendulaire. Nous nous intéressons maintenant à l'accéléromètre pendulaire suivant : (schéma) Il est composé d'un cylindre d'inertie I avec un balourd de masse m, situé à une distance r de son axe. Deux moment s'opposent à la rotation de cet axe : celui d' un ressort de raideur k, et celui d'un frottement visqueux de coefficient f. Nous allons étudier la réponse de ce système à une entrée en échelon. Dans un premier temps, établissons l'équation d'accélération

Mouvement relatif OBJECTIF Utiliser un logiciel informatique pour tudier le mouvement relatif dun objet 1 . LE CYCLISTE ET LA BALLE. Un cycliste se dplace vitesse constante. Au moment o il passe par la position 1, il laisse tomber une balle de tennis. Position 1 Position 2 Instant o le cycliste lche la balle Instant o la balle touche le sol. Complter le schma en reprsentant la balle lendroit o, selon vous, elle a touch le sol. Tracer la trajectoire que, selon vous, la balle a dcrit au cours

classique e 8.2 Le mod`le d’un atome . . . . . . . . . . . . . . . . e 8.3 La diffusion de la lumi`re . . . . . . . . . . . . . . e 8.4 Le rayonnement du corps noir . . . . . . . . . . . . 8.5 L’exp´rience de Stern–Gerlach . . . . . . . . . . . . e 8.6 Le moment angulaire en m´canique quantique . . . e 9 Le comportement quantique 9.1 Comportement des particules - les balles de fusil 9.2 Comportement des ondes - les ondes d’eau . . . . 9.3 Comportement des ´lectrons . . . . . . . . . . . . e 9.4 Les r`gles

conservation du moment angulaire pour préparer l'atterrissage. Technique: L'animal détermine d'abord visuellement ou grâce à son organe vestibulaire le haut du bas, puis se tourne pour faire face au sol sans rien changer à son élan. Ses vibrisses lui permettent de déterminer la distance qui le sépare du sol2. Tout d'abord son corps se plie par la moitié, de sorte que la moitié avant tourne autour d'un axe différent de la moitié arrière. Il replie ensuite ses pattes avants pour réduire le moment d'inertie

 à  des  variations  de  moment  angulaire  différentes.   -­‐  Le  groupe  de  transition  π  est  associé  à  un  Δmj  égale  à  zéro.  Les  raies    de  π  sont   alors  polarisées  rectilignement  et  parallèlement  à  la  direction  du  champ  Bz.   -­‐  Les  groupes  σ  sont  associés  à  une  variation  de  moment  angulaire  non  nuls  

trou noir. Au fur et à mesure qu'il va s'approcher de celui-ci, vous verrez sa montre tourner de plus en plus lentement. Le déplacement de l'aiguille correspondant à une seconde prendra de plus en plus de temps, une minute, une heure, une journée. Au moment où il atteindra le rayon de Schwarzschild, ce mouvement prendra un temps infini. L'image de votre ami restera figée pour l'éternité. Pour lui, par contre, la situation sera inversée. Quand il lira l'heure sur sa montre, il ne remarquera rien de

avec soit Il n'y a que l'énergie potentielle de pesanteur. En prenant comme référence pour l'énergie potentielle de pesanteur la position , d'où l'équation différentielle 3. Théorème du moment cinétique: La dérivée du moment cinétique par rapport à est égale à la somme des moments des forces extérieures par rapport à . or et sont colinéaires. 3. Etude Pratique : Tout d'abord nous avions à mesurer les caractéristiques principales de la bielle : Sa

En appliquant le théorème du moment cinétique, on a : M (P1/O) + M (P2/O) = ddt(L/O) avec L/O le moment Cinétique du système par rapport à O.