Principes Fondamentaux Bauhaus

comme une œuvre majeure dans l'histoire de la science. C'est dans celui-ci qu'il décrit la gravitation universelle, formule les trois lois du mouvement et jette les bases de la mécanique classique. 1. Approche historique : p 130 2. Le principe d’inertie (1ère loi de Newton) Tout corps isolé ( ou soumis à des forces qui se compensent) est immobile ou est animé d’un mouvement rectiligne et uniforme. Pour un tel mouvement, le vecteur vitesse est constant, donc le vecteur quantité

que vous voulez faire, le problème doit être correctement posé ( ne pas oublier le bilan des équations et des inconnues ). Les équations ou relations de base (classiques) doivent être citées par leurs noms (exemples : Principe Fondamental de la Dynamique "PFD" ou "THG", Principe des Travaux Virtuels "PTV", les Équations de Lagrange, les lois de comportement, etc...).Pour ces équations il faut rappeler, si ce n'est déjà fait, les hypothèses de validité, les notations, et les numéroter si elles

2012/2013 1 Rappels de Mécanique des fluides 1. Dérivée particulaire dVx Vx Vx Vx Vx  Vx  Vy  Vz  dt x y z t    ( 2) (1) (1) où : (1) : représente la dérivée convective ; (2) : la dérivée instantanée ou locale. 2. Loi fondamentale de l’hydrostatique  gi  p 0 x i (2.1)   g  grad p  0 (2.2) 3. Equation de Continuité   (3.1)   (3.2)    div  V  0 t     Vi  0 t x i 4. Théorème de Liebniz le taux de variation, dans le temps, d’une variable

Applications du théorème de conservation de la quantité de mouvement Traînée d’un corps admettant un axe de symétrie (Ecoulement plan ou de révolution) Considérons le cas d’un écoulement de révolution la généralisation au cas plan (c’est-à-dire ne dépendant que de deux dimensions d’espace) étant immédiate. Supposons tout d’abord l’obstacle (C ) fermé (aucun flux ne le traverse), la vitesse en amont de l’obstacle étant constante. L’écoulement est supposé permanent. On veut déterminer la force que

Énoncer le principe fondamental de la dynamique pour les mouvements de translation rectiligne et mouvement de rotation (d'axe). ▪ Traiter des systèmes dynamiquement équivalents. Commentaire La dynamique est le chapitre de la mécanique qui étudie les mouvements des solides en relation avec les forces qui les produisent. L'étude et la compréhension de ce chapitre suppose l'acquisition des connaissances abordées en statique et en cinématique. Sur un plan historique, les découvertes des principes de la

point le plus haut sera zlp= 1.97 pour un angle de 53° Cas avec une force de frottement de type F ⃗=-K□(→┬v ) On lance avec une vitesse vo un projectile soumis à son poids P vertical, dirigé vers le bas et de norme P=mg ou la relation fondamentale de la dynamique est F ⃗+P ⃗=m*a ⃗ Résolution de l’équation différentielle {█(-kv_x=mv ̇_x@-mg-kv_y=m(v_y ) ̇ )┤ m (dv_x)/dt=-kv_x (dv_x)/dt=-(kv_x)/m (dv_x)/v_x =-kd/m t ln⁡(v_x )=-k/m t+cste v_x=e^(-k/m t+cste) v_x=〖Ke〗^(-k/m

appliquée sur une particule par interaction avec toutes les autres. Cette force est définie par la relation F = -∇U On obtient : F=- ∂y∂x 4ε σxd12-σxd6 = -4ε 12σxd1312-6σxd76= -24ϵσ6 1xd7-2σ6xd13 En appliquant la relation fondamentale de la dynamique associée, on obtient la relation  m d2xdt2= -24εσ6 1r7- 2σ6r13 On choisit N particules initialement au repos, répartie de façon homogène sur un segment. On crée un vecteur où les positions entre les atomes est de l’ordre de l’angström

forces agissant sur le corps, sont négligées, en particulier la résistance de l'air. Pour le cas où l'on considère la résistance de l'air, on parle de chute avec résistance de l'air. Dans notre TP, on travaille sur une simple chute libre. Principe: Une bille tombe en chute libre sur un parcours défini. On mesure le temps de chute qu'on utilise pour le tracé de diagrammes à partir desquels on détermine l'accélération terrestre g. Etude de la chute libre: Etude théorique: Si un corps

compensée par la tension du fil. Ecarté légèrement d’un petit angle θ (tel que : sin θ ≈ θ en radians) par rapport a sa position de repos, le pendule simple se met a osciller périodiquement. L’équation du mouvement est obtenue en appliquant la relation fondamentale de la dynamique des systèmes en rotation : Σ moments (forces)=I. θ″=-m.g.l.sin θ (La projection de la force T sur la tangente a la trajectoire de m étant nulle) avec I=moment d’inerte du système =m.l² dans ce cas. D’où : θ″+ω². θ =0

le bas. L’action mécanique du brin tendu du câble sur le -track en A est à l’origine du mouvement, elle se résume donc à une résultante horizontale dans le sens du mouvement du X-track. Voir document réponse DR2. Q16. En appliquant le principe fondamental de la dynamique à l’ensemble {X-track + caméra}, calculer l’intensité de la résultante de l’action mécanique du câble sur le X-track en A, sachant que la masse du X-track vaut m = 80 kg. Le théorème de la résultante dynamique du PFD s’écrit