Référentiel galiléen

travées de rives. Les ponts suspendus étant symétriques, nous étudierons uniquement les forces s’exerçant sur un côté du pont (s’appliquant de la même façon sur l’autre côté). Bilan des forces (en schéma ci-contre):      Le référentiel considéré est un référentiel galiléen (terrestre). Naturellement, le système pris en compte est le {pont suspendu}.  (Pour la suite, toutes les lettres en italiques sont considérées comme vecteurs) Principe d’inertie: D’après le principe d’inertie, la somme des forces

balles sur les courts de tennis ? Extrait du "journal des sportifs" diffusé par canal sport en juin 1992. 1) Unités Afin d'avoir un système d'unités cohérentes, on mesurera les longueurs en mètre m et les temps en seconde s. 2) Notion de référentiel Pour repérer la position d'un objet (ou point matériel dans l'espace) on utilise un système d'axes perpendiculaires Oxy. Dans un cas simple, il n’y a qu’un axe Ox et une horloge. 3) Notion d'horaire Si l'objet se déplace au cours du temps,

analyses chimiques seront également faites pour déterminer si des molécules associées à la vie sont présentes ou pas sur Mars. II.Europe 1) Carte d’identité : |Rang (par rapport à Jupiter) |2ème satellite galiléen | |Distance de Jupiter-Soleil |7.78x108 km | |Distance Europe-Jupiter

extérieures. → − − g ◦ pour un fluide plongé dans un champ de pesanteur, on a f ext = µ→. −→ − → − → − − ◦ pour un plasma baignant dans un champ électromagnétique on a fext = ρl ( E + → ∧ B ). v −→ − → − − − ◦ les forces d’inertie (si le référentiel d’étude n’est pas Galiléen) : f a v = −µ(→ + 2 Ω ∧ →) ext e 2.2 L’équation de Navier-Stokes. 2.2.1 L’équation de Navier-Stokes. Considérons une particule de fluide de masse dm, et appliquons le Principe Fondamentale de la Dynamique : dm − −→ − −→ − → −

sera en orbite et se conformera aux lois de Kepler sur le mouvement des corps célestes. Avec ce raisonnement très théorique, Newton réconciliait les différents types de mouvement, l'orbite keplerienne du boulet-satellite s'identifiait au mouvement galiléen du boulet-projectile. Après cette révélation, Newton s'attacha à transformer son intuition en une théorie mathématique capable de décrire le mouvement de n'importe quel corps. Comme les premiers essais ne furent pas à la hauteur de ses ambitions

fission C : D'explosion 9) Un passager est assis dans un train se déplaçant à vitesse constante sur une voie rectiligne : A : Le passager est immobile dans le référentiel terrestre. B : Le passager est en mouvement rectiligne uniforme dans le référentiel terrestre. C :Le passager est en mouvement rectiligne uniforme dans le référentiel du train. 10) La valeur de la vitesse d'un point matériel de masse m = 100 g est v = 36 km / h. La valeur de la quantité de mouvement est égale à cet instant à

fournit une référence qui a les propriétés suivantes : la précession, l’inertie gyroscopique et la fixité dans l’espace. En effet, c’est un capteur de position angulaire. Le gyroscope donne la position angulaire de son référentiels par rapport à un référentiel inertiel (ou galiléen). ○ Utilisation : l’horizon artificiel, le conservateur de cap, la coordonnateur de virage…. Cet atelier est chargé aussi de réviser les batteries d’avions après un certain nombre de cycle aéronautique. En effet

que la lumière se propage à vitesse finie, estimant à 11 minutes son temps de propagation depuis le Soleil (il est en fait de 8 minutes et 19 secondes). De nos jours, les astronomes observent attentivement les éclipses mutuelles des satellites galiléens qui se produisent quand un satellite se trouve plongé dans le cône d'ombre projeté par un autre. De tels phénomènes sont obser […] néanmoins les éclipses nous réserve encore des surprises Lexique : Occultation : C'est le passage apparent

Déterminer C’ en fonction de r, L, C, ω. Faire l’application numérique avec les valeurs de r et L calculées précédemment. uR Voie 2 GBF B Mécanique Une particule M de masse m peut glisser sur un rail horizontal X’ X fixe dans le référentiel terrestre R supposé galiléen. M X’ 0  uy M X X’ 0  uy X  ux x  ux 0 0 Ressort déformé de x Ressort non déformé M est fixée à l’extrémité d’un ressort de raideur k dont l’autre extrémité est fixe dans R. La position de M est repérée

gravité. ϖ : vecteur de vitesse angulaire du segment. r : vecteur position du centre de masse C du segment par rapport au centre de masse G global du corps. v : vecteur vitesse linéaire du centre de masse C du segment par rapport au référentiel galiléen. (G, x, y, z) : référentiel associé au centre de masse G global du corps. L = [I] ϖ + r K m v (le sigle K correspond au produit vectoriel). [I] ϖ : terme local qui caractérise le moment angulaire du segment par rapport à son propre centre de masse. r K m