Résolution numérique des équations différentielles

III. IV. V. VI. VII. VIII. IX. X. XI. XII. Principes fondamentaux de la dynamique Forces Cinématique Moments Travail. Energie cinétique Energie potentielle et mécanique Collisions (2 points) Gravitation Problème des 2 corps Problème des 2 corps: résolution Changement de référentiel (repère) Référentiels non Inertiels (non Galiléens) Bibliographie CE COURS EST SUR INTERNET http://pagesperso-orange.fr/physique.belledonne/ On trouvera aussi sur ce site quelques pages supplémentaires: Compléments

. . . . Convergence . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Somme de deux séries entières . . . . . . . . . Développement en série entière . . . . . . . . . Séries entières usuelles . . . . . . . . . . . . . Série entière solution d’une équ. différentielle 66 66 66 67 67 68 68 19. Fonctions usuelles 19.1. 19.2. 19.3. 19.4. 19.5. 19.6. Exponentielle et Logarithme . . . . . . . . . Fonctions trigonométriques circulaires . . Fonctions trigonométriques réciproques . . Fonctions trigonométriques

périodique et sa période. Définir pour une onde progressive sinusoïdale, la période, la fréquence, la longueur d’onde. Connaître et utiliser la relation λ =v T, connaître la signification et l’unité de chaque terme, savoir justifier cette relation par une équation aux dimensions. Savoir, pour une longueur d’onde donnée, que le phénomène de diffraction est d’autant plus marqué que la dimension d’une ouverture ou d’un obstacle est plus petite. Définir un milieu dispersif. Exploiter un document expérimental (série

. . . . . . . . . . . . . . . . . Travaux déjà réalisés . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Cas de l’émission d’une fréquence pure : étude analytique . . . . . . . . . . . . Cas des signaux multicomposantes : étude numérique . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Performances comparées des traitements . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . tel-00201456, version 1 - 29 Dec 2007 discussion sur le choix d’un conditionnement

On obtient alors, z=(V_0^2)/2g Résolution de dz/dα=0 pour obtenir tan(Alp) On sait que : z=(-gx²)/(2Vo²cos²(α))+tan⁡(α)x Donc : dz/dα= (-gx^2)/(2V_0^2 ).2sinα/(〖cos〗^3 α)+x/(〖cos〗^2 α)= (-gx^2 tanα)/(V_0^2 〖cos〗^2 α)+x/(〖cos〗^2 α) tan⁡(a)gxlp=V0² donc : tan⁡(a)=(V_0^2)/(gx_lp ) Ce qui implique que : tan α_lp=(V_0^2)/(g√(-〖2V_0^2 z〗_lp/g+(V_0^4)/g^2 )) Nous retrouvons l’expression de la question II.3) Applications numériques Calcul de xlp pour un sauteur en longueur

COURS DE TELECOMMUNICATION IUT DE VILLETANEUSE Département Génie Télécom et Réseaux A. DUPRET, A. FISCHER GTR 2ème année : Télécommunications Modulations Numériques & Multiplexage des Signaux A. Dupret 1-2 IUT de Villetaneuse GTR 2ème année : Télécommunications Modulations Numériques & Multiplexage des Signaux CODAGE DE L'INFORMATION : CANAL DE TRANSMISSION INTRODUCTION AU TRAITEMENT DE L’INFORMATION Généralités Lorsqu’il s’agit de transmettre des informations, plusieurs

= −kRc et on appliquera le coefficient k trouvé en annexe. Dans le cas de la compression uniaxiale on a : σ1 = σ2 = 0 et σ3 = −Rc 8. A la fin de chaque essai, observer l’orientation de la surface de rupture et la justifier. 3 Annexe : Calcul numérique de la solution élastique de l’essai brésilien Le traitement des problèmes qui comportent une ou plusieurs zones de contact est toujours délicat, car la définition des conditions aux limites pose toujours question. Par ailleurs, les contacts sont

Continus Page 3 Arts et Métiers ParisTech Centre d'Enseignement et de Recherche de CLUNY Lois de Comportement des milieux continus ................................................................................................. 45 Bilan des Equations ................................................................................................................................... 45 Théorème de l’énergie cinétique..............................................................................

de courbe de taux HO et LEE INSEA Devolder 5 PARTIE 3 : Calcul stochastique • • • • • • 3.1 3.2 3.3 3.4 3.5 3.6 Motivation Processus stochastiques en temps continu Le mouvement brownien Intégration stochastique – Lemme de ITO Equations différentielles stochastiques Théorème de GIRSANOV INSEA Devolder 6 3 PARTIE 4 : Modèles en temps continu • 4.1 Modèle brownien additif et géométrique • 4.2 Modèle de BLACK SCHOLES • 4.3 Modèles de courbe de taux de VASICEK et HULL & WHITE

-Microscopie électronique à transmission (MET) Principe Description du MET Applications 2.4 -Autres types de microscopies (AFM, LSM…) 3. Analyses thermiques : 3.1 -Dilatomètrie: Généralités Différents types de dilatomètres (Différentiel et Absolu) 3.2 -Analyse thermo-différentielle : Principe Applications et quelques exemples 3.3 -Analyse thermogravimétrique Principe Applications et quelques exemples 4. Diffraction des rayons X  Rayons X Diffraction Diffraction des rayons X Méthodes expérimentales