Théorème des bornes

symbole anglo-saxon (figure 2) est utilisé dans certains ouvrages : _ + Figure 2 S E + E - I.2. Caractéristique. I.2.a. Caractéristique d'entrée. L'impédance d'entrée est infinie. La conséquence en est qu'aucun courant n'entre ou ne sort des bornes E+ et E-. Vd 0 0 E+ E- I.2.b. Caractéristique de sortie La sortie S doit être considérée comme un pôle d'une source de tension placée entre la masse et S. C'est une source de tension liée à la tension différentielle d'en- trée. La source étant

composants en affichant la courbe I = f (V), avec V en X et I en Y .Toutes les autres fonctions sont alors inaccessibles. Réalisez le circuit RC suivant: avec R=10 3  et C = 0.1F Visualisez le signal aux bornes du condensateur sur CH2 et le signal aux bornes du générateur sur CH1. Essayez les fonctions des modes SOURCE et AFFICHAGE. 2- MESURE DE LA FREQUENCE D’UN SIGNAL ELECTRIQUE Si on ne dispose ni de fréquencemètre ni de GBF à fréquencemètre incorporé, on peut

définie par : ∀x ∈ I : G ( x) = F ( x) − F (a ) + λ . Proposition 3: Soit f , g : I → ℝ ,deux fonctions admettant des primitives F et G sur I et (α , β ) ∈ ℝ 2 . Alors la fonction α F + β G est une primitive de α f + β g sur l'intervalle I . Théorème : Soit f : I → ℝ ,une fonction continue sur I . Alors f admet des primitives sur I . II – Intégrale d’une fonction continue sur un intervalle fermé : II – 1 - Définition de l’intégrale : Définition : Soit f : [ a, b ] → ℝ , a ≤ b ,une fonction

utile fournie à la charge 2- la puissance absorbée 3- le rendement Exercice GS04 : alternateur triphasé Un alternateur triphasé est couplé en étoile. Sur une charge résistive, il débite un courant de 20 A sous une tension de 220 V entre deux bornes de l’induit. La résistance de l’inducteur est de 50 Ω, celle d’un enroulement de l’induit de 1 Ω. Le courant d’excitation est de 2 A. Les pertes collectives sont évaluées à 400 W. Calculer : 1- la puissance utile 2- la puissance absorbée par

R1 car lorsque celui-ci atteint le nœud en lien avec la borne inverseuse, aucun courant ne fuit vers celle-ci, ceci est dû à l’impédance infinie de l’AOP, on retrouve donc la même intensité au bornes de R2 et R1. Ensuite, on retrouve le même phénomène a la borne de sortie. On a donc le même courant aux bornes de l’autre résistance R2. 2 Electronique (EN70) II-1-2 Expression de i1 : 1 Expression de I2 : 2 Loi des nœuds : $% & '( %) *+" En sachant que !" !" ! ! !" 1 !" 1 1 !" 1 0→

.............. 9 11 1.1. - Théorie des composantes symétriques .................. 11 1.1.1. - Analyse d'un système triphasé .......................... 11 1.1.2. - Notion de l'opérateur "a" ......................................... 12 1.1.3. - Théorème de FORTESCUE ....................................... 12 1.1.4. - Réalité physique des composantes symétriques ...................................... 14 1.2. - Equivalence circuit série, circuit parallèle ......... 15 2 • Schéma équivalent d'un

22 3 III-1. Dérivation suivant la méthode d’Euler .......................................................................................................22 III-2. Théorème de la divergence ..........................................................................................................................23 III-3. Théorème de l’intégrale nulle .....................................................................................................................23 III-4. Equation de continuité

ϕ’ UL LwI’ π 2 R I = IC + I’ RI’ uR O I’ UR cosϕ’ > cosϕ A noter que la capacité ajoutée ne consomme pas de puissance active. e. Théorème de Boucherot. Dans un réseau, à fréquence constante, il y a conservation de la puissance active d'une part et de la puissance réactive d'autre part. ! : le théorème de Boucherot n'est pas valable pour la puissance apparente. 2009 Electrotechnique – Cours 11 Ainsi si on considère l'association de k dipôles, qu'ils

n’est pas fini. 1.1.3 Théorème : Soit X un ensemble non vide, les deux assertions suivantes sont équivalentes : (i) X est infini.  (ii) ∃ X0 ⊊ X, ∃ ψ : X0 → X bijective. 1.1.4 Définition : Un ensemble X non vide est dit dénombrable lorsque ∃ φ : ℕ → X bijective. X = φ(ℕ) = {φ(i), i ∈ ℕ}. Si X est dénombrable, alors X est infini (car ℕ est infini). ℕ est dénombrable.  1.1.5 Définition : Un ensemble non vide est dit au plus dénombrable lorsqu’il est fini ou dénombrable. 1.1.6 Théorème : Soit X un ensemble

qu'il soit polarisé positivement. De plus, une impulsion gâchette est suffisante. Une fois la conduction établie, lorsque le courant gâchette IG s'annule, le thyristor reste passant. Le blocage s'obtient en appliquant une tension Vth négative aux bornes du thyristor. Dans la réalité, l'impulsion gâchette doit être suffisamment longue pour laisser le courant I atteindre une valeur minimale: le courant d'accrochage. De même, le thyristor s'arrête si le courant I devient inférieur au courant hypostatique