Vitesse

de temps a parcourir une distance donné. Partie 2 : Analyse de vidéos : Balle de ping-pong (Table) : 1°) - On peut dire que le vecteur vitesse suivant l’axe des X, avant un rebond est assez petit, mais après un rebond ce vecteur s’agrandi. On peut donc dire que la balle est plus rapide celons l’axe X après un rebond plutôt qu’avant. - Le vecteur vitesse celons l’axe Y est dirigé vers le bas avant un rebond puis vers le haut après un rebond jusqu'à que la balle arrive à sa hauteur max, puis se

l’autre à des vitesses différentes, se rencontrent. Il s’agit d’un écoulement élémentaire, que l’on retrouve dans de nombreux écoulements naturels ou industriels. On peut citer par exemple la jonction de deux rivières à leur confluent, comme cela est illustré sur la Figure 1 au confluent du Rhône et de la Saône, à Lyon. Figure 1 : Couche de mélange au confluent du Rhône et de la Saône (Source Google Earth). L’objectif de ce TP est d’étudier l’évolution du profil transversal de vitesse moyenne en fonction

C x ω avec C: couple et ω: vitesse de rotation en radian/seconde 4) Bilan des puissances sur un système isolé Puissance absorbée+Puissance perdue(négatif) +Puissance fournie(négatif) = 0 par convention, la puissance sortant du système est négative, la puissance entrante est positive -En valeur absolue: Puissance absorbée = Puissance fournie+Puissance perdue -Le rendement est égale à: Puissance fournie/Puissance absorbée (le tout <1) Grandeur de Flux 1) Notion de vitesse linéaire d'un point solide

dans les Systèmes Réels ( Structural et Coulomb) 5. Exemples d’applications V. Méthode de Rayleigh Rappel Dynamique des systèmes Permet la mesure du rapport entre une excitation donnée de la structure et la réponse de la structure ( déplacement, vitesses, accélération, ..) que cette excitation provoque. Exemple de modélisations Malgré sa simplicité le système à 1 DDL peut représenter le comportement dynamique de systèmes très variés dans le domaine des basses fréquences. Modeling is the part of

 changer  d’état.       Figure 4.1 §  Si   la   résultante   des   forces   agissant   sur   le   blocs   est   nulle  (corps  pseudo-­‐isolé),  le  bloc  se  déplace  à  vitesse   constante   ce   qui   veut   dire   que   son   accéléra;on   est   nulle.     v Tension Frottement §  CeKe  loi  fait  intervenir  une  propriété  appelée  iner'e.   ©

nécessaires, à partir des données de loi de commande, d’efforts à développer, de vitesse, de temps d’action et d’inertie. MOTS-CLÉS actionneur, automatismes, outil et méthode, puissance dynamique – Course d’action – Temps d’action Figure 1. Démarche de dimensionnement d’un actionneur TOR Données – Modélisation de la loi de vitesse : – Choix de Vmax – Choix de a Choix Vitesse Vmax Modélisation de la variation de vitesse – Calcul du Cm ou Fm en régime permanent – Calcul du Cm ou Fm en régime transitoire

d´formation maximale admissible vaut 0.0001 fois le ee e e e diam`tre moyen de l’´l´ment roulant. On calcule la charge statique ´quivalente par la formule : e ee e P0 = X0 . Fr + Y0 . Fa On a P0 s0 ≤ C0 s0 d´pend du fonctionnement et des vitesses de rotation (faibles ou nulles). e 2 

apportées par l’étude des vitesses des ondes sismiques | | | | a/ Informations apportées par l’étude des vitesses vers la profondeur | | | | b/ Informations apportées par les brusques variations de vitesses | | | | c/ Informations apportées par un ralentissement ou une légère accélération de vitesses des ondes

R .vM ? Montrer que l’une des composantes de la Rρ et Rz . r Sans frottement, la force de réaction R est perpendiculaire à la surface (S) du cône. Par ailleurs, on sait que le vecteur vitesse est toujours tangent à la trajectoire. Comme cette dernière est inscrite sur la surface (S), le vecteur vitesse est donc tangent à (S) en tout point. r rr 0,5 pt (1) Le produit scalaire R.v M = 0. r r r r r Dans la base locale la réaction R s' écrit : R = Rρ e ρ + Rφ eφ + R z e z r Le vecteur unitaire

l’impulsion du GBF on pourra la considérer comme sinusoïdale. 
 Réduction du problème à la propagation d’une onde plane progressive sinusoïdale avec comme domaine de longueur d’onde 0 à 0,5m soit une fréquence comprise entre 0 et 680 (en considérant la vitesse du son constante égale à 342 ) • Le tube est considéré ici infiniment rigide au vue de la faible énergie de l’onde incidente. Il n’y a pas d’énergie dissipée sur les parois du cylindre. De même, la paroi fermant au bout du cylindre est supposée