Permittivité du vide

Université Ibn Zohr Faculté des Sciences d’Agadir Département de Physique Années Universitaires : 2004-2012 Filière Sciences de la matière, Physique. Module : Physique 3 et 4 (SMP3-SMP4-ERD3) Cours d’Electricité 3 Électromagnétisme dans le vide et la matière Milieux diélectriques Milieux magnétiques Equations de Maxwell Responsable du Cours et du module Professeur Abdelhakim Nafidi Sommaire du Cours d’Electromagnétisme MILIEUX DIELECTRIQUES A- ETUDE MACROSCOPIQUE DES MILIEUX

électrique, il faut d’abord rappeler quelques principes relatifs aux condensateur. La densité superficielle D des charges électriques qui apparaissent sur les plaques [pic] où E est le champ électrique appliqué et (0 la permittivité électrique du vide (D est mesurée en C.m-2 et E en V.m-1 donc 8,854 10-12 C.V-1.m-1. La capacité d’un tel condensateur est : [pic] Maintenant lorsque l’on introduit un diélectrique entre les plaques du condensateur, les charges positives s’accumulent

stationnaire donné. L’électron décrit une orbite circulaire centrée sur le noyau immobile. -L’électron est soumis à la force d’attraction électrostatique F1 -L’électron est aussi soumis à la force centrifuge F2 -ε0 = 8,85 10-12 C2 N-1 m-2 (permittivité du vide) -r = rayon de l’orbite -A l’équilibre : F1 = F2 6 Atomistique (8) IV. Structure électronique A. Modèle de Bohr (suite) 1) L’électron ne peut se situer que sur certaines orbites bien précises ou permises, de telle sorte que son énergie

vecteur appelé moment dipolaire induit, proportionnel au champ électrique : pinduit = α E (3) La grandeur α est la polarisabilité de l’atome (en C2 · J−1 · m2 ). On utilise plutôt la polarisabilité volumique (en m3 ) : α/4πǫ0 , où ǫ0 est la permittivité du vide. Un atome est d’autant plus polarisable que les électrons (surtout de valence) sont peu attirés par le noyau. On en déduit que les atomes les moins polarisables sont les plus électronégatifs. Cette notion est généralisable aux liaisons ou aux

dV =∫ n ⋅ D dA = 0 : Conservation de la charge Vecteur champ d’induction magnétique [T] Vecteur champ magnétique [A/m] Perméabilité absolue du vide (4π10-7) [Vs/(Am)] Perméabilité relative d’un matériau [1] Vecteur déplacement électrique [As/m2] Vecteur champ électrique [V/m] Permittivité absolue du vide (8.85410-12) [As/(Vm)] Permittivité absolue du vide [1] Vecteur champ électrique [V/m] Vecteur densité de courant [A/m2] Conductivité électrique [A/(Vm)] Opérateur différentiel e x ∂ ∂ ∂ + ey + ez

Résolution math solutions n’existent que pour certaines valeurs de E = valeurs propres de l’énergie masse e- • Atome H En = nbre quantique principal (modèle de Bohr) 1, 2, 3… -1 n2 m 8 ε2h2 e4 charge e- cte Planck permittivité vide H+ • H n=1 E = -13,6 eV (énergie d’ionisation) 13,6 eV Eq. de Schrödinger / nbres quantiques • Pour n, En donné (éq de S) plusieurs valeurs de ψ 2 autres nbres quantiques • Nbre quantique secondaire (azimuthal) : l 0 < l < n-1

S1 - 2014 ?? ?? ? =? ? ? ? Dans le système d'unités MKSA : les forces s'expriment en Newton, les charges en Coulomb et les distances en mètres. ? → ?= ???? 1 avec ?0 = 8,854187 × 10−12 = A.s.? −? .?−? 9 36?10 la permittivité électrique du vide. e0 s'exprime également en F.m-1 Force de Coulomb entre deux charges q1 et q2 : ? ?? ?? ? = ? ? ???? ? Dans le système d'unités CGS : les forces s'expriment en Dyne et les distances en centimètres → K = 1. Cours d’électrostatique

l’époque, les klystrons étaient très grands (plus de 2 mètres de long), assez lourds (500 kg), à cause des solénoïdes magnétiques qui les composaient, très chers (50 000 euros), et très ennuyeux à conserver en fonctionnement (exigeant des pompes à vide) mais ils pouvaient être beaucoup plus précis et plus puissants que les magnétrons. Ces klystrons développaient un gain en puissance d’environ 10 000 (un transistor hi- fi typique a un gain d’ordre 20). L’émetteur du radar Nike HIPAR utilisait un klystron

la magnétostatique au cas des régimes variables dans le but d’étudier la propagation des ondes électromagnétiques dans un milieu quelconque. Objectif de ce cours : comprendre comment les ondes électromagnétiques se propagent tout d’abord dans le vide puis ensuite dans les milieux matériels (les milieux diélectriques et les milieux conducteurs). Applications du cours : milieux guidés comme les guides d’onde (les fibres optiques) Antennes 1 Chapitre I : Rappels d’analyse vectorielle I

____________________________________________________ 7. Dans le référentiel du laboratoire R supposé galiléen, une masselotte A que l'on assimile à un point. rnatériel de masse M= 200g , est fixée a l'extrémité d'un ressort de niasse m , de raideur k = 10 N.m-1 et de longueur à vide L0 , disposé verticalement, comme le montre la figure ci-après. L'autre extrémité 0 du    ressort est fixe dans R., car solidaire d'un bâti. On désigne par g  gez où g = 9,80 m.s 2 , le champ de pesanteur terrestre. 8. Eu négligeant tout frottement