Moment cinétique orbital

Conservation de l'énergie mécanique: La roue de Maxwell 1) Objectifs: Déterminer le moment d'inertie de la roue de Maxwell. Vérification de la loi de conservation de l'énergie mécanique du système au cours du mouvement. 6 7,8 5 4 9 3 2 1 Ce qu'il vous faut : 1- Pied de support en "A" PASS 2- Tige carrée PASS, / = 1000 mm 3- Mètre de démonstration. / - 1000 x 27 mm 4- Dispositif d'arrêt avec déclenchement 5- Curseur pour mètre, rouge, plastique, une paire

Equations différentielles pour les sciences Page 2 ecazade@aol.com 1.1.3. Utilisation en mécanique : L’équation qui régit les solides en rotation autour d’un axe est issue du théorème du moment cinétique (que l’on démontrera en cours de physique pendant l’année ATS) : Ω Moteur Cm Cr Ω J : moment d’inertie de la partie mobile Ω : vitesse angulaire de rotation de l’arbre moteur Cm : couple moteur sur l’arbre Cr : couple résistant (actions de freinage) La vitesse angulaire Ω(t) dépend

Théorème de l’énergie cinétique 3.1. Energie cinétique : 3.2. Théorème de l’énergie cinétique : Principe : La variation de l’énergie cinétique totale est égale à la somme des travaux des forces extérieures et des forces intérieures. Si une ou plusieurs forces sont conservatives, leurs travaux s’écrivent comme une différence d’énergie potentielle. {draw:frame} Puisque, {draw:frame} La dérivée par rapport au temps de l’énergie cinétique totale s’écrit {draw:frame}

.................................................. 18 Puissance et énergie en référentiel galiléen ....................... 28 Oscillateurs ....................................................................................... 40 Théorème du moment cinétique ............................................. 59 Forces centrales conservatives – Interaction newtonienne ............................................................ 69 Mécanique en référentiel non galiléen .................................

Torseur cinétique 3.1. Définition       VP,S/R0 dm AP VP,S/R0 dm P E  P E     Résultantecinétique Moment cinétiqueen A A Soit S un solide en mouvement par rapport à un repère R0. On appelle torseur cinétique de S    évalué au point A le torseur : CS/R 0 = R c σ A,S/R0 A . 3.2. Calcul du Torseur cinétique   d OPdm dt P S   mVG,S/R0 Résultante cinétique :      d  RC VP,S/R 0 dm OP dm dt P S P S Moment cinétique

est mis en place : l'accéléromètre pendulaire. Nous nous intéressons maintenant à l'accéléromètre pendulaire suivant : (schéma) Il est composé d'un cylindre d'inertie I avec un balourd de masse m, situé à une distance r de son axe. Deux moment s'opposent à la rotation de cet axe : celui d' un ressort de raideur k, et celui d'un frottement visqueux de coefficient f. Nous allons étudier la réponse de ce système à une entrée en échelon. Dans un premier temps, établissons l'équation d'accélération

faire très fins, fait appel à des sensations très furtives. C’est une action très courte dans le temps, effectuée à une vitesse très importante. Les prises d’informations sont donc difficiles ainsi que la charge affective et émotive, notamment au moment de l’appel. Il est donc intéressant de varier les situations d’apprentissage, les sensations, d’enrichir le saut global d’expériences variées avec des aménagements matériels (lattes, contre – haut, tremplins…) A) les phases techniques : 1)

I.3 Exprimer le moment cinétique du premier rouleau relativement au point O1 puis l’énergie • cinétique initiale de l’ensemble (solide S + rouleau n°1) en fonction de X 0 , M, J, r. Cette énergie sera notée Ec(0). Calculer la valeur de cette quantité. I.4 Par utilisation du théorème de la résultante dynamique appliqué à S, obtenir deux relations •• liant N1, N2, T1, T2, M, X (relations 3 et 4). I.5 I.6 En considérant le rouleau n°1 seul et, en utilisant le théorème du moment dynamique, donner

autour de son axe d : distance entre le centre de gravité du disque et le point de contact de son axe avec le sol I : moment d'inertie du gyroscope autour de son axe Ip : moment d'inertie du gyroscope autour de l'axe vertical de précession L : vecteur moment cinétique du gyroscope L0 : vecteur moment cinétique du gyroscope autour de son axe L0 = Iω0 Lp : vecteur moment cinétique du gyroscope autour de la verticale ( précession )d : distance du centre de gravité du gyroscope au point de contact avec

Mouvement relatif OBJECTIF Utiliser un logiciel informatique pour tudier le mouvement relatif dun objet 1 . LE CYCLISTE ET LA BALLE. Un cycliste se dplace vitesse constante. Au moment o il passe par la position 1, il laisse tomber une balle de tennis. Position 1 Position 2 Instant o le cycliste lche la balle Instant o la balle touche le sol. Complter le schma en reprsentant la balle lendroit o, selon vous, elle a touch le sol. Tracer la trajectoire que, selon vous, la balle a dcrit au cours