Moments aérodynamiques

INTRODUCTION……………………………………………………………………11 1.2. NOTIONS FONDAMENTALES DE LA STATIQUE……………...…………….11 1.2.1. 1.2.2. 1.2.3. 1.2.4. Point matériel………………………………………………………….................11 Corps solide parfait…………………………………………………………..…11 Force………..……………………………………………………………………..…11 Moment d’une force par rapport à un point……………………….........12 1.3. TORSEURS DES FORCES EXTERIEURES……………………………………13 1.4. CONDITION D’EQUILIBRE STATIQUE…………………………………………13 1.4.1. Cas Général………………………………………………………………………..13 1.4.2. Condition d’équilibre

représente la vitesse du champ tournant (fréquence de Larmor égale à la vitesse de précession). H0 est la puissance du champ magnétique auquel est soumis le noyau γ, est le rapport gyromagnétique du noyau .le rapport gyromagnétique étant le quotient du moment magnétique du noyau. Celui du proton est égal à Nous allons étudier l’impulsion 90° et 180°. L’impulsion 90° s’obtient lorsqu’on envoie une onde RF et fait pivoter le spin du proton à 90°. On parle de phase d’excitation quand le proton absorbe l’énergie

cas des poutres droites à plan moyen et chargées dans ce plan (cas de la flexion plane) les formules permettant de calculer directement en fonction du cas de charge et des conditions aux limites: - les actions aux appuis; - l'effort tranchant; - le moment de flexion; En particulier on rappellera aussi les valeurs maximales de ces efforts qui jouent un rôle primordial dans le problème de dimensionnent. 2. Notations et conventions Les notations et conventions utilisées sont extrêmement importantes

interprétation. Tous les résultats ne seront pas démontrés, le soin est laissé au lecteur de les établir complètement si nécessaire. Un des systèmes proposés est représenté sur la figure 1. Il est constitué de trois pendules identiques de masses M et de moment d'inertie I par rapport aux points de suspension O1, O2 et O3. Le centre de masse d'un pendule est appelé Gi, et L = OiGi. Les pendules sont couplés au moyen de ressorts identiques de constante de rappel k et de masse négligeable face à la masse des

potentielle est 2 U = MBz +mgz = MB0 +(Ma2 +mg)z+ Ma4 z 2 ; r2 : La condition d'equilibre est Ma2 + mg = 0: La stabilite axiale impose a4 > 0 tandis que la stabilite radiale impose a4 < 0 ces deux conditions sont donc incompatibles. ! parallelement au Le moment des e orts oriente ; M champ et la force attire (A) dans une region de champ fort. B Sur l'axe, la densite de courant est nulle. Les equations de Maxwell se reduisent a ( ;! div B = 0 ;! rot ;! B = ;! 0 En e ectuant, on obtient successivement ;

Toute substance est formée d'un ensemble d'atomes ou de molécules qui peuvent ou non présenter un moment magnétique permanent. Le diamagnétisme concerne les substances qui ne possèdent pas de moment magnétique permanent, le paramagnétisme concerne les substances dont les moments magnétiques permanents sont sans interactions mutuelles. Les substances comportant des atomes ou molécules dont les moments magnétiques permanents sont en forte interaction mutuelle donnent naissance au ferro, antiferro et

Equations différentielles pour les sciences Page 2 ecazade@aol.com 1.1.3. Utilisation en mécanique : L’équation qui régit les solides en rotation autour d’un axe est issue du théorème du moment cinétique (que l’on démontrera en cours de physique pendant l’année ATS) : Ω Moteur Cm Cr Ω J : moment d’inertie de la partie mobile Ω : vitesse angulaire de rotation de l’arbre moteur Cm : couple moteur sur l’arbre Cr : couple résistant (actions de freinage) La vitesse angulaire Ω(t) dépend

contraintes autour de l’axe (x), donne une résultante qui est un moment. Ce moment ne peut qu'être égal au moment de torsion (Mt) agissant à l’extrémité de la poutre. Mt  dM t =  rdA A A (3) Où M, est le couple de torsion appliqué et A est l'aire de la section circulaire. En utilisant l'expression de la contrainte transversale (2), on trouve : d avec I0 = dx M1 = GI0 r A 2 dA (4) Où I0 est le moment quadratique polaire dont l'expression pour une section circulaire

point par rapport à la ligne moyenne Lm ( axe).En torsion simple les contraintes tangentielles sont des contraintes de cisaillement τ : N/mm² ou MPa. ( N/mm² ou MPa section de la poutre IV°)Equation de déformation élastique : ( Le moment quadratique ou d’inertie est différent selon la forme de la section : Io=π.d4 /32 pour : Io=π.D4 /32- π.d4 /32 pour Exemple:  Un tournevis est soumis à Mt=2,4 daN et le diamètre de tige=7mm. Trouver θ sachant que la

référentiel absolu : {draw:frame} = {draw:frame} + {draw:frame} et ………… 5. Théorème du moment cinétique 5.1. Le moment cinétique : 5.2. Théorème du moment cinétique : Principe : {draw:frame} où {draw:frame} est le moment total des forces extérieures par rapport au point Q, c’est le moment résultant des forces extérieures. le dernier terme est nul si …….. Dérivons le moment cinétique total par rapport au temps : {draw:frame} Par rapport à l’origine fixe, la