Potentiel d'un champ vectoriel

étant alimenté sous 110 V, le secondaire débite 7 A dans une charge inductive de facteur de puissance 0.8. Pour quel courant débité au secondaire le rendement est-il maximal ? Exercice 4. Transformateur de distribution (Solution 1.4.) Les essais d’un transformateur monophasé ont donné les résultats suivants. On se place dans l’hypothèse de Kapp (c.à d. que l’on néglige le courant magnétisant). Essai à vide : U10 = 10 kV et U20 = 230 V Essai en court-circuit : U1CC =600 V , I2CC= 500 A, P1CC

3.1 Définitions et théorèmes . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.2 Mouvements à un degré de liberté . . . . . . . . . . . . . . . . . 7 7 8 4 Mouvement libre d’un oscillateur à un degré 4.1 Introduction . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.2 Régime libre d’un oscillateur non amorti . . . 4.3 Régime libre d’un oscillateur amorti . . . . . 4.3.1 Régime pseudo-périodique (Q > 1/2) . 4.3.2 Régime apériodique (Q < 1/2) . . . . 4.3.3 Régime critique (Q = 1/2) . . . . . . . de . . . .

que les interactions covalentes ou ioniques. On les nomme BCPST1 Fénelon interactions de faible énergie. Nicolas Clatin 2007 Plan du chapitre. 1. Interactions de Van der Waals 1.1 Polarité et polarisabilité 1.2 Interactions de Van der Waals 1.3 Potentiel de Lennard-Jones 2. La liaison hydrogène 2.1 Description de la liaison hydrogène 2.2 Énergie de la liaison hydrogène 2.3 Directivité de la liaison hydrogène 3. Conséquences des interactions faibles 3.1 Températures de changement d’état 3.2 Solubilité

1 Couleurs et images 2 1.1 Couleur, vision et image 2 1.1.1 Les lentilles 2 1.1.1 L’œil 2 1.1.2 Lentilles minces convergentes 3 1.1.2 Fonctionnements comparés de l’œil et d’un appareil photographique 5 1.1.3 Couleur des objets 5 1.1.4 Vision des couleurs et trichromie 6 1.2 Sources de lumière colorée 6 1.2.1 Domaines des ondes électromagnétiques 6 1.2.2 Couleur des corps chauffés. Loi de Wien 7 1.2.3 Interaction lumière - matière : émission et

électrique ou mécanique. Les machines électriques font intervenir comme éléments fondamentaux : - les courants électriques ; - les champs magnétiques. Le fonctionnement est donc basé sur les lois de l’électromagnétisme, qui ont été étudiées au cours d’électricité, et qui seront brièvement rappelées dans ce cours. Car c’est de l’interaction des courants électriques et des champs magnétiques que résulte leur fonctionnement. On peut, a priori, classer les machines électriques en trois catégories principales

applications en trigonom´trie . . . . . . . e Racines d’un nombre complexe . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.4.1 Extraction de racine carr´e par r´solution alg´brique (` ´viter) e e e ae 2.4.2 Extraction de racine carr´e par r´solution trigonom´trique . . . e e e 2.4.3 Equation du second degr´. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . e 2.4.4 Racines ni`mes de l’unit´ . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . e e 2.4.5 Racines ni`mes d’un nombre complexe . . . . . . . . . . . . . . e . .

en trigonom´trie . . . . . . . e Racines d’un nombre complexe . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.4.1 Extraction de racine carr´e par r´solution alg´brique (` ´viter) e e e ae 2.4.2 Extraction de racine carr´e par r´solution trigonom´trique . . . e e e 2.4.3 Equation du second degr´. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . e 2.4.4 Racines ni`mes de l’unit´ . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . e e 2.4.5 Racines ni`mes d’un nombre complexe . . . . . . . . . . . . .

en trigonom´trie . . . . . . . e Racines d’un nombre complexe . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.4.1 Extraction de racine carr´e par r´solution alg´brique (` ´viter) e e e ae 2.4.2 Extraction de racine carr´e par r´solution trigonom´trique . . . e e e 2.4.3 Equation du second degr´. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . e 2.4.4 Racines ni`mes de l’unit´ . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . e e 2.4.5 Racines ni`mes d’un nombre complexe . . . . . . . . . . . . .

des contraintes (un cauchemar avec les formulations \standard"), µ l'utilisation de techniques de a perturbations, ce qui explique son succµs toujours certain auprµs des astronomes, elle est souvent d'un e e usage in¯niment plus pratique que les formulations plus ¶l¶mentaires. ee Il s'agit aussi d'un cas particulier d'une approche trµs fructueuse dans des domaines vari¶s de la e e physique: une m¶thode variationnelle. En m¶canique analytique, nous ne pr¶ciserons pas les ¶quations e e e e locales

Ch. DF3 : Dynamique locale des fluides parfaits 29 DYNA MIQUE LOCAL E DES FLUI DE S PA RFAIT S CHAPITRE DF3 Dans ce chapitre, nous allons relier l’écoulement d’un fluide aux actions qu’il subit. Nous privilégions le point de vue eulérien, c’est-à-dire la connaissance, en tout point du fluide et à tout instant r de champs tels que v (M, t), P(M, t) et ρ(M, t). Nous établirons des relations différentielles ou de conservation entre ces grandeurs et les actions subies : il s’agit bien d’une