Vk Tp Tableau

classique, des fonctions de e e r et p. Pour ces observables, le principe de correspondance consiste ` choisir a ˆ ˆ comme op´rateur la mˆme fonction des op´rateurs r et p que celle donn´e par e e e e la m´canique classique. Cela m`ne au tableau 3.1. e e ˆ L’op´rateur H associ´ ` l’´nergie totale est nomm´ hamiltonien du syst`me. e ea e e e En m´canique quantique non relativiste, le temps n’est pas une observable, e mais un param`tre dont d´pend l’´tat du syst`me. Autrement dit

de X ne d´pend que de la loi de X : e e X = Y =⇒ ΦX ≡ ΦY . L 73 e e – Si ΦX est int´grable au sens o` Rd |ΦX (u)|du < +∞, alors X poss`de la densit´ e u obtenue par inversion de Fourier : x ∈ Rd → p(x) = 1 (2π)d e−iu.x ΦX (u)du. Rd Le tableau suivant donne les fonctions caract´ristiques associ´es aux lois r´elles e e e usuelles : Loi fonction caract´ristique e Bernoulli B(p) binomiale B(n, p) g´om´trique Geo(p) e e Poisson P(λ) uniforme U[a, b] exponentielle E(λ) Cauchy C(a) gaussienne

de X ne d´pend que de la loi de X : e e X = Y =⇒ ΦX ≡ ΦY . L 75 e e – Si ΦX est int´grable au sens o` Rd |ΦX (u)|du < +∞, alors X poss`de la densit´ e u obtenue par inversion de Fourier : x ∈ Rd → p(x) = 1 (2π)d e−iu.x ΦX (u)du. Rd Le tableau suivant donne les fonctions caract´ristiques associ´es aux lois r´elles e e e usuelles : Loi fonction caract´ristique e Bernoulli B(p) binomiale B(n, p) g´om´trique Geo(p) e e Poisson P(λ) uniforme U[a, b] exponentielle E(λ) Cauchy C(a) gaussienne

5 ET + EN GENIE ELECTRIQUE. Lieu d’intervention : Agence de La Réunion. Type de contrat proposé : CDI. Statut : Cadre. Rémunération : selon compétence et expérience. UN INGENIEUR VRD H/F Définition du poste : Ingénieur VRD de formation Ingénieur TP, vous serez en charge de la réalisation des études techniques de conception et d’exécution du service VRD (plans, CCTP, CDPGF, etc.). Vous assurerez le développement de l’activité. Vous justifiez de 5 ans d’expérience significative VRD en bureau d’études

magnétostatique 3.3.4. Analogies de formules Expérimentalement les lignes de champ d’un dipôle électrostatique et d’un dipôle magnétique sont identiques : cela nous a permis de trouver l’expression de B , puis celle de A pour un dipôle magnétique. Le tableau suivant permet de bien visualiser les analogies de formules. dipôle électrostatique dipôle magnétique m0 ∧ PM A ( M ) = ------ --------------------4π PM 3 1 p . PM V ( M ) = ----------- --------------4πe 0 PM 3 m 0 ( 3 . PM )PM – PM 2 1 ( 3 p

et elle est σ-additive. f) A∗ contient A, donc T(A). Des propri´t´s e) et f) on d´duit que la restriction µ de µ sur T(A) satisfait ee e les conditions du th´or`me de prolongement. L’unicit´ du prolongement peut e e e aussi ˆtre d´montr´e. Dans le tableau suivant, nous sch´matisons la pr´sente e e e e e construction. La fl`che montante symbolise le premier prolongement, les deux e fl`ches descendantes les deux restrictions successives. Rappelons que l’on a : e A ⊂ T(A) ⊂ A∗ ⊂ P(Ω). 1 Carath´odory (C