Équation de Laplace

Expressions R2 0.9821 0.9994 0.9987 KT 0.9855 0.9954 0.9941 0.9827 0.9999 0.9996 KT 0.9845 0.9984 0.9974 Valeurs journalières Expressions R2 0.9700 0.9976 0.9966 0.9796 0.9957 0.9945 0.9808 0.9973 0.9969 0.9708 0.9981 0.9976 KT Tableau 1 : Equations d’estimation des valeurs horaires et journalières des UV, PAR et IR en fonction de G, et coefficients de détermination respectifs en considérant les trois conditions du ciel. CIEREE'2011 Page 9 Congrès International sur les Energies Renouvelables

puissances actives, apparentes en régime sinusoïdal ainsi que le facteur de puissance. 3. Les représentations temporelle et fréquentielle des signaux périodiques. Les propriétés des signaux périodiques. 4. Les représentations temporelle et symbolique (Laplace) des signaux usuels : impulsion, échelon, rampe et des signaux “réponses”. 5. Les représentations temporelles et fréquentielles de signaux réels à temps continu. Définir, calculer et mesurer une tension en dBV, en dBm, en dB µV Identifier dans une

volcaniques, pollens, sels, ...) ou artificielle (fumées industrielles, aérosols, résidus de combustion du charbon, pétrole, explosions nucléaires...). De l'anhydride carbonique (CO2). En simplifiant, la composition de l'atmosphère peut se réduire à une équation très simple : ATMOSPHERE = AIR + EAU + POUSSIERES Subdivisions de l'atmosphère (Fig. 1.1) 1.3.1 Subdivision basée sur la composition de l'atmosphère L'atmosphère peut être divisée en deux couches en fonction des caractéristiques des gaz qui

parallèle RP [1.8]. Fig. 1.6. Modèle de la cellule PV avec prise en compte de perte en tension et courant de fuite On a : I = IPh - ID - Ip (1.8) (1.9) (1.10) 13 1. L’ENERGIE PHOTOVOLTAÏQUE : PRODUCTION ET STOCKAGE Nous obtenons une équation implicite en I et U qui peut être résolue grâce à une méthode numérique (la méthode de Newton-Raphson par exemple ). Caractéristiques de la cellule photovoltaïque La comparaison entre la caractéristique I-V des modèles ci-dessus et celle d’une cellule

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 41 41 42 45 49 50 52 53 53 CHAPITRE IV. Théorème de Runge, équations de Cauchy-Riemann et Théorème de Weierstrass IV.1. Théorème de Runge et enveloppes d’holomorphie . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . IV.2. Résolution C ∞ des équations de Cauchy-Riemann . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . IV.3. Le Théorème de Weierstrass . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

. . . . . . 2.3.1 Rappel sur la capacité thermique . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.3.2 La diffusivité thermique . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 43 43 44 2.4 Équation de diffusion de la chaleur . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 45 2.5 Notion de régime permanent et transitoire . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 47 2.6 Conditions initiales et conditions aux limites .

transformation du nom de Blaise Pascal. Attention à l’exception à la règle grammaticale du pluriel des noms en « al » ; on ne dit pas « des pascaux » ! • Grandeurs de base ou fondamentales Les grandeurs physiques sont liées entre elles par des équations exprimant des lois physiques. Il est donc possible de décrire le monde physique par un système de grandeurs et d’équations entre ces grandeurs. Certaines grandeurs sont considérées comme indépendantes les unes des autres : ce sont les grandeurs de

'(0) = 0 ⎪ ⎪ 192a + 16b + c = 0 f '(8) = 0 ⎩ ⎧ 1 ⎪ a=− 256 d=3 ⎪ ⎪ c=0 3 ⇔ ⎨ b= . 512a + 64b = 1 64 ⎪ ⎪ 192a + 16b = 0 c=0 ⎪ d=3 ⎩ f (8) = 4 2. a. Équation du cercle de centre O’ et de rayon 4 : (x – 8)2 + y2 = 16. Comme y ⩾ 0 : h(x) = −x 2 + 16x − 48 . b. Il suffit de déterminer une équation du cercle de centre O et de rayon 3 : x2 + y2 = 9. Là encore, comme y ⩾ 0 : y = 9 − x 2 . c. g est dérivable sur ]– 3 ; 12[, mais pas en x = – 3 ni en x = 12. La dérivabilité

e (comme la d´monstration de l’identit´ thermodynamique), soit pour leur donner des r´f´rences qui e e ee pourront leur ˆtre ult´rieurement utiles (comme la discussion de la construction de Maxwell). e e 2 ´ Chapitre I : Variables d’´tat, Equation d’´tat e e 1 Variables thermodynamiques On parle de mani`re ´quivalente de variables d’´tat ou de fonctions d’´tat. e e e e Ce sont des grandeurs caract´risant l’´tat d’un syst`me ` l’´quilibre. Elles sont: e e e a e soit extensives c.a.d. proportionnelles

L'analyse et la synthèse spectrale des fonctions périodiques (séries de Fourier) ou non périodiques (transformation de Laplace), occupent une place importante : pour des raisons de progression et de niveau, la convolution et le calcul opérationnel n'ont pu être introduits, malgré leur utilité pour la formation considérée. En revanche, on a voulu marquer l'importance des équations différentielles, en relation avec les problèmes d'évolution et de commande ; • Une initiation au calcul des probabilités