Gaz parfait

plastique) 2-2-2 les fluides dilatants (ou rheoepissessants) ... 2-2-3 les fluides plastiques 3- les pertes de charge .. 3-1 théorème de Bernoulli ... 3-1-1 le phénomène .. 3-1-2 théorème de Bernoulli pour un écoulement permanant d'un fluide parfait incompressible 3-2 viscosités . 3-2-1 observation 3-2-3 conclusion 3 2-3 viscosités dynamiques et viscosité cinématique 3-2-3-1 profil de vitesse et vitesse moyenne 3-2-3-2 viscosité dynamique 3-2-3-3 viscosité cinématique . 3-2-3-4

Collecteur 2 x DSP 65 / AR 100 à clapet oscillant APM Retenue Keyser F 100 / 2 sorties DSP 65 APM Jonction AR 100/ DSP 65 APM Jonction DSP 65/ DSP 40 APM Clé de barrage articulée alu Clé de manœuvre de poteau d'incendie (la fédérale) Jeu de clés « gaz » Etrangleur tous diamètres Clé tricoise mixte Jeu de 4 rampes de franchissement en caoutchouc DN 70 ARI avec bouteille 6 litres 200 bars et masque pieuvre Bouteille 6 litres 200 bars Gilet ignifugé N.I.T 304 Ligne guide 50 m en sacoche Toximètre de

A3.2.4 Sélection du safran, mélange et homogénéisation du lot A3.2.5 Moulage: safran en poudre et broyé A3.3 CONDiTiONNEmENT 140 140 141 A3.3.1 Matériaux et présentation du produit 141 A3.3.2 Processus de conditionnement A3.3.3 Emploi de gaz inerte A3.4 STOCKAGE APrES CONDiTiONNEmENT 143 143 144 A4 TECHNiQUES POUr LA DETErmiNATiON DE LA QUALiTE DU SAFrAN EN ESPAGNE, GrECE ET iTALiE A4.1 DETErmiNATiONS PHySiCO-CHimiQUES A4.1.1 TECHNIQUES BASÉES SUR LA PHARMACOPÉE EUROPÉENNE 147

 Devoir d'Economie I_ Le fonctionnement des marché en concurrence parfaite et imparfaite dont il est question dont le texte. Le marché en concurrence parfaite est une théorie pour élaborer un prix. Elle est censée permettre l’équilibre sur tous les marchés entre l’offre et la demande et implique un concept même d’un marché libre, entrant ou sortant des offreurs ou des demandeurs voir même les facteurs de productions. La demande agit plus sur le prix que l’offre car le marché libre implique

d'une mauvaise indigestion." Nietzsche 1. Généralités Un cours d'emploi des combustibles doit contribuer à améliorer et à augmenter les connaissances dans le domaine assez vaste des matières contenant un potentiel énergétique. Ces matières, comme le gaz naturel, le pétrole, le charbon, la tourbe ou d’autres semblables font partie des matières fossiles qui se sont constituées dans le giron de la planète, il y a de très nombreuses années. Elles ne se renouvellent donc pas automatiquement et surtout pas

U 2 )dσ Remarque : 1. Cette relation montre toute la richesse du théorème de la quantité de mouvement, qui permet en mesurant la vitesse devant et derrière un obstacle de calculer (approximativement bien sûr par suite de l’hypothèse de fluide parfait ) la force s’exerçant sur un obstacle. 2. En général l’influence de l’obstacle est surtout sensible dans la zone de sillage derrière l’obstacle et à l’extérieur du sillage U 2 = U1 . L’intégrale permettant le calcul de F peut donc se ramener à une

CHAPITRE 3: DYNAMIQUE DES FLUIDES INCOMPRESSIBLES PARFAITS Préparé par : SAGGAI Sofiane Département d’Hydraulique et de Génie civil Faculté des Sciences et Technologie et Sciences de la Matières Université Kasdi Merbah Ouargla Année universitaire 2011/2012 1. INTRODUCTION Dans ce chapitre, nous allons étudier les fluides en mouvement. Les éléments d’un fluide en mouvement peuvent se déplacer à des vitesses différentes. L’écoulement des fluides est un phénomène complexe. On s’intéresse

a3 −b3 = (a−b)(a2 +ab+b2 ) et a3 +b3 = (a+b)(a2 +ab+b2 )2 – Trinôme : (a − b)2 = a2 − 2ab + b2 et (a + b)2 = a2 + 2ab + b2 Remarque : il faut toujours vérifier que le double produit soit présent dans cette somme (différence). – Quadrinôme cube parfait : (a+b)3 = a3 +3a2 b+3ab2 +b3 et (a−b)3 = a3 −3a2 b+3ab2 −b33  Méthode de groupement 1 William Georges Horner, mathématicien anglais, 1786- 1837 On démontre ces formules en développant complètement, par double distributivité, les seconds membres

www.almohandiss.com www.almohandiss.com Exercice 3. Effort subi par un embout de conduite & Dans une conduite de section constante circule à la vitesse v1 un débit-masse m d’un fluide supposé incompressible de masse volumique ρ, parfait et non pesant. Ce fluide sort en jet dans l’atmosphère par un embout ABA’B’. La pression atmosphérique qui règne autour du conduit est uniforme et égale à pa. On suppose que l’écoulement est stationnaire et unidimensionnel en entrée et en sortie

d’Euler), déterminer l’expression de la quantité de mouvement ainsi libérée qui est à l’origine de la réaction de la poussée de l’engin. r Ve S qf Slat. Ss r ne Se Slat. Qm r ns r Vs Exercice 3 : Dynamique des fluides parfaits Soit un réservoir d’eau tronc conique qui peut se vider par une conduite verticale branchée en son fond. La longueur de la conduite est telle qu’elle débouche à l’air libre (figure ci-contre). Cette conduite de diamètre D est munie à son extrémité