Loi du χ²

de base Rotation autour d’un axe . Loi de comportement élastique linéaire  Symétries des souplesses et rigidités Matériaux anisotropes dans un repère quelconque . Symétries élastiques  . Matériaux anisotropes  . Matériaux monocliniques  Symétrie par rapport au plan (N , N ) Symétrie par rapport au plan (N , N ) Symétrie par rapport au plan (N , N ) . Matériaux orthotropes  Loi de Hooke Loi de Hooke hors axes principaux  

Détails des modèles calculatoires appliqués aux retours d’expériences : • Loi exponentielle : Elle correspond à une variable aléatoire X représentant la durée de vie d’un phénomène nous permettant ici de modéliser la durée de vie d’un composant électronique. On dit que X suit une loi exponentielle de paramètre lambda : • Loi de Weibull : Utilisée dans l’analyse de durée de vie, elle utile dans la compréhension du taux de panne et nous donne la possibilité de savoir si ce taux est constant

Fouzia Exercices et problèmes corrigés de thermodynamique chimique Thermo Global.pdf 1 1 7/09/09 13:17:11 TABLE DES MATIERES Préface…………………………………………………………………………… 7 Avant-propos …………………………………………………………………… 9 11 Chapitre I : Loi des gaz parfaits et le premier principe de la thermodynamique A. Application du premier principe de la thermodynamique aux gaz parfaits - Calcul de la constante du gaz parfait ………………………… - Calcul de la masse molaire et détermination de la formule

statistique du test est nR², qui sous l’hypothèse H0 d’homoscédasticité suit une loi de Chi2 à (k-1) degrés de liberté, n et R² désignent respectivement le nombre d’observations et le coefficient de détermination du modèle, k est le nombre de variables explicatives y compris la constante. Les règles de décision sont les suivantes : On accepte l’hypothèse H0 d'homoscédasticité des erreurs Si nR2 ≤ χ² (k-1) où χ² (k-1) désigne la valeur critique figurant dans la table du Khi– deux ou Si la

................................ 5 Chapitre 2 : L’Analyse des Variables.................................................................................................................................................. 7 2.1. Tests pour vérifier la loi de normalité ................................................................................................................................ 8 2.2. Le Test de Kruskal – Wallis .......................................................................

CHERKAOUI EL MOURSLI Fouzia Exercices et problèmes corrigés de thermodynamique chimique 1 TABLE DES MATIERES Préface…………………………………………………………………………… Avant-propos …………………………………………………………………… 7 9 11 13 13 13 14 15 15 15 15 Chapitre I : Loi des gaz parfaits et le premier principe de la thermodynamique A. Application du premier principe de la thermodynamique aux gaz parfaits - Calcul de la constante du gaz parfait ………………………… - Calcul de la masse molaire et détermination de la formule chimique

publie dans Annalen der Physik son article sur la relativit´ g´n´rale et explique e e e l’avance du p´rih´lie de Mercure. Quelques mois plus tard, Schwarzschild ´tablit la forme (1.2) de e e e la m´trique qui porte son nom, et qui g´n´ralise la loi de Newton donnant le potentiel gravitationnel e e e Φ(r) d’une masse ponctuelle M sans structure et avec sym´trie sph´rique e e GM GM m U (r) = − (1.1) r r o` G est la constante de gravitation, r est la distance entre la masse M et le point

M 21 . Il est pourtant indispensable de tenir compte de ces différences insignifiantes dans l’étude des voiles minces fléchis. En effet, nous avons six équations d’équilibre (article Déformations et contraintes dans un milieu continu [A 303]), et la loi de comportement du matériau permet d’exprimer les quatre composantes du tenseur tension et les quatre composantes du tenseur flexion en fonction des composantes (u, v, w ) du déplacement du point A suivant le repère mobile Axyz. Au total, nous obtenons

Cela traduit physiquement que toute variation temporelle d’un champ magnétique va induire la création d’un champ électrique variable. Exemple : Si un champ magnétique varie il induit un courant électrique dans un conducteur (loi de Faraday) et donc un champ électrique (loi d’ohm locale) Conclusion 2 : L’équation rotE = − ∂B forme avec l’équation locale de la conservation du ∂t flux magnétique divB = 0 les deux équations structurelles de Maxwell c'est-à-dire indépendantes des sources du champ

“tranche” de liquide de hauteur h. Les forces latérales se compensent par symétrie ; donc à lʼéquilibre : P + F1 + F2 = 0 . Algébriquement (en notant ρ la masse volumique, uniforme dans ce cas) : (p2 - p1) S = m g = ρ g h S. F1 h p1 P S p2 F2 La loi de variation de la pression peut donc sʼécrire : Δp = p2 - p1 = ρgh, ou bien : p(z) = p0 - ρgz (avec z < 0 en profondeur). • On peut considérer lʼeffet global de la pression pour comprendre la poussée d'Archimède : un corps plongé dans un fluide subit