Théorème de Bernoulli

Force de Pression : III.- DYNAMIQUE DES FLUIDES : ECOULEMENT DANS LES CONDUITES EN CHARGE III.1.- Les Principes de Base III.1.1.- Principe de Conservation de Masse ou Equation de Continuité III.1.2.- Equation Générale d’Ecoulement ou Equation de Bernoulli a.- Cas des Fluides Parfaits ( non visqueux ) b.- Cas des Fluides réels ( visqueux ) III.1.3.- Les Régimes d’Ecoulement : Le Nombre de Reynolds III.2.- Les Pertes de Charge III.2.1.- Les Pertes de Charge Linéaires ou Réparties a.- Notion de Rugosité

Question 3. On cherche à calculer PS(G). Or, PS(G) = . D’où, PS(G) = = = . Question 4. Tirer un questionnaire est une épreuve de Bernoulli dont l’issue succès est S « Le client est satisfait » de probabilité P(S) = 0,72. Les tirages des trois questionnaires sont indépendants, il s’agit d’un schéma de Bernoulli. On peut traduire ce schéma de Bernoulli par l’arbre pondéré suivant : D’où, la probabilité cherchée est : p = ( P( ) ) 3 = 0,28 3 = 0,022 au millième près. Série

de la suite à partir d'un certain rang. Quandtend vers, «tend vers» équivaut à «… Siconverge vers, les suitesconvergent … Définition 5 Siconverge vers, le réelest unique et appelé limite de la suite On note alors Exemples ; Théorème 1 Toute suite convergente est bornée. Démonstration (éventuellement proposée en cours) Exercice 11 Démontrer que la suitedéfinie surparconverge vers Exercice 12 Soitla suite définie par Montrer que l'on peut trouvertel que(où) En déduire que

FLUID Physique et Dynamique des Fluides ~~ Cours 6 : Bilan de quantité de mouvement David le Touzé / Isabelle Calmet ~ 2013-14 FLUID - Physique et Dynamique des Fluides D. Le Touzé – I. Calmet Centrale Nantes Rappels sur les théorèmes de transport (cf. MMC) Volume de contrôle fixe S2 Vf Notation: V f volume de contrôle figé dans l'espace S1 S f surface de contrôle = enveloppe Sf Volume de contrôle matériel Notation: V m (t) se déplace avec le fluide Chaque

innombrables et remarquables, avec quelques erreurs. Un des plus importants est le "Théorème fondamental de l'Analyse", à savoir que dérivation et intégration sont des opérations (sur les fonctions) en quelque sorte inverses l'une de l'autre. Le mot même de fonction est dû à Leibniz.Dans son nouveau calcul, Leibniz a des disciples, qui bientôt le développent et le propagent, dont font partie les frères Jean et Jacques Bernoulli, de Bâle, et le Marquis de l'Hospital. Les découvertes et les notations de Leibniz

la section diminue. 1 - Energies potentielle et cinétique. L’Energie potentielle est transformée en énergie cinétique comme le montre les théorèmes de Bernoulli et Torricelli * , d’où : V12/2 + gh1 + p1/ρ = V22/2 + gh2 + p2/ρ V=(2gh)1/2 . (A démontrer) On obtient donc l’énergie cinétique du système : Ec = 1/2mV^2. * Je ne sais pas si le théorème de Torricelli peut vraiment s’appliquer dans le cas d’une conduite forcée verticale. 2 - Energie mécanique.

innombrables et remarquables, avec quelques erreurs. Un des plus importants est le "Théorème fondamental de l'Analyse", à savoir que dérivation et intégration sont des opérations (sur les fonctions) en quelque sorte inverses l'une de l'autre. Le mot même de fonction est dû à Leibniz. Dans son nouveau calcul, Leibniz a des disciples, qui bientôt le développent et le propagent, dont font partie les frères Jean et Jacques Bernoulli, de Bâle, et le Marquis de l'Hospital. Les découvertes et les notations de

de St-Simon (1675/1755)Marivaux (1688/1763) Mengoli (1626/1686) donatien de Sade (1740/1814) Montesquieu (1689/1755) Huygens (1629/1695) Madame de Staël (1766/1817)Diderot (1713/1784) Bernoulli (1700/1782) | « Je sais calculer le mouvement des corps pesants, mais pas la folie des foules. » « Lorsque deux forces sont jointes, leur efficacité est double. » L’unité NEWTON (N) : unité de force qui correspond à une accélération de 1 mètre

conduite forcée. Elle résulte directement de l'énergie potentielle: Dans le cas idéal sans frottements, toute l'énergie potentielle (traduite par : Epp = m.g.h) est convertie en énergie cinétique (traduite par : Ec = m.v^2/2), d'après le théorème de Bernoulli. Donc : d'où et alors Il y a bien une relation entre l'énergie potentielle et l'énergie cinétique. Il est donc facilement possible de voir un enchainement logique , explicité par le formule, entre l'énerige potentielle et cinétique.

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.5 Théorème des probabilités totales . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.6 Inégalité de Boole . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.7 Théorème des probabilités composées . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .