Transformations Pdem

Physique Appliquée Interférométrie en lumière blanche Michel LEQUIME, Professeur Rappels • Interférence à 2 ondes – cas monochromatique A1 (r , t ) = A1 e 2 iϕ1 i ( k r − ω t ) e A2 (r , t ) = A2 e iϕ 2 i ( k r − ω t ) e A(r , t ) = A1 + A2 2 2 + 2 A1 ⋅ A2 cos[ϕ 2 − ϕ1 ] A 2 = ( A1 + A2 2 2 ⎡ ⎤ 2 A1 ⋅ A2 ) ⎢1 + cos ϕ ⎥ 2 2 ⎢ ⎥ A1 + A2 ⎣ ⎦ E = E0 [1 + m cos ϕ ] Photonique 2A – Interférométrie Lumière Blanche Interféromètre de MICHELSON

utile de renouveler ou agrandir les vergers de manguiers et d’avocatiers, sauf si le marché se développait avec une meilleure offre de fruits sélectionnés et matures, une augmentation des volumes exportés ou le développement d’une industrie de transformation.

changement de référentiel galiléen. Ces notions d’invariance sont très importantes : elles ont permis le développement de la théorie de la relativité restreinte, qui postule l’invariance des lois physiques par changement de référentiel en appliquant la transformation de Lorentz, puis de la théorie de la relativité générale, où une loi physique conserve la même forme dans n’importe quel référentiel. 3. Courant et puissance dissipée dans le cadre ¡ ¢  3.1 Voici ci-contre le circuit éléctrique équivalent

COURS DE TELECOMMUNICATION IUT DE VILLETANEUSE Département Génie Télécom et Réseaux A. DUPRET, A. FISCHER GTR 2ème année : Télécommunications Modulations Numériques & Multiplexage des Signaux A. Dupret 1-2 IUT de Villetaneuse GTR 2ème année : Télécommunications Modulations Numériques & Multiplexage des Signaux CODAGE DE L'INFORMATION : CANAL DE TRANSMISSION INTRODUCTION AU TRAITEMENT DE L’INFORMATION Généralités Lorsqu’il s’agit de transmettre des informations, plusieurs

PROPRIETES DES DISTRIBUTIONS Notations Original f(t) ou T(t) t ∈R Distributions: Définitions Des Fonctions +∞ TRANSFORMEE DE LAPLACE DISTRIBUTIONS Toutes les relations s'entendent ∀ϕ Transformée Espaces de fonctions (sur à valeur dans ) = C∞: fonctions indéfiniment dérivables : fonctions C∞ à décroissance rapide r c La notation T(x) est incorrecte mais très pratique !!!! Egalité T1 = T2 si = T=0 si = 0 Lf(p) ou LT(p) p = x+iy ∈ c e-pt f(t) dt 0 E S D: fonctions

TP 1: Traitement Analogique du Signal Transformée de Fourier Réalisées par: Hamouch Ghizlane Ezzaraa Khadija Partie 1 : Génération de signaux périodiques: 1. 1.5 1 0.5 x(t) 0 -0.5 -1 -1.5 0 0.01 0.02 0.03 temps t 0.04 0.05 0.06 Le code: % Generation du signal Fe = 8192 ; % Frequence d’echantillonnage N = 512 ; % Taille du signal t = (0 :N-1)/Fe ; % Axe du temps % Frequence du signal F0=128 ; x = square(2*pi*t*F0) ; % TFD sur [0, Fe] X = fft(x)/N

ETUDE REGULATION DE TEMPERATURE DES MATELAS DE CHAUFFE DES PRESSES A DORER 1. Identification du système L’identification consiste à trouver expérimentalement les grandeurs caractéristiques du système que l’on souhaite asservir. Ces grandeurs caractéristiques sont au nombre de 3 : Kp : le gain statique. Il carac térise l’amplitude de la réponse à une variation de la commande. Tp : la constante de temps. Elle caractérise le temps de réponse du système. Tr : le temps de reaction ou retard.

Dept GEII IUT Bordeaux I TRANSFORMEES de FOURIER NUMERIQUE et DISCRETE (FAST FOURIER TRANSFORM) APPLICATIONS (Vol. 4) G. Couturier Tel : 05 56 84 57 58 email : couturier@elec.iuta.u-bordeaux.fr Sommaire I- Transformée de Fourier numérique II- Transformée de Fourier discrète II-1- les fenêtres d'analyse Transformées de Fourier numérique et discrète : FFT (Fast Fourier Transform) Applications Nous avons montré précédemment l'intérêt de la transformée de Fourier pour obtenir

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 17 Corrigés des problèmes . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 34 CHAPITRE 2 • TRANSFORMATION DE FOURIER . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 41 Rappels de cours. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

pourra pour cela interpréter le second membre comme un coefficient de Fourier particulier de F x . On dit que λ ∈ C est valeur propre de la transformation de Fourier dans W ∗ s’il existe f ∈ W ∗ non nulle telle que fˆ = λ f . 12) Montrer qu’une telle valeur propre est une racine quatrième de l’unité, puis déterminer toutes les valeurs propres réelles de la transformation de Fourier dans W ∗ . On pourra s’aider de combinaisons linéaires des ˆ fonctions t et t où t est définie à la question 4). Les parties