Frottement

Effet du dièdre • LES EMPENAGES utilité Une certaine idée de ce qu’est une force hydrodynamique pesanteur aérodynamique LES FORCES …….. electrostatique magnétique Attraction universelle Et quelques autres.. • Frottement…. Celle qui fait rien mais enquiquine tout le monde • Electromagnétique dans les moteurs électriques…. • visqueuses Qu’est ce qui caractérise une force? • Son intensité (plus ou moins lourd par exemple) • Sa direction (verticale si je

(cf. figure précédente) vaut : Fs = p × S = p × π × d² ≈ 6 × π × 5² ≈ 117,8 daN 4 4 Orifice à l'air libre Pression de l'air comprimé Force statique Fs=PxS Il n’en est pas de même de la force dynamique. A défaut de connaître les forces de frottement et d’inertie propres au vérin, on définit son rendement η comme le rapport de la force dynamique sur la force statique. Les mesures montrent que η est compris entre 0,8 et 0,95 suivant le type de vérin, ses dimensions, la pression et le fonctionnement

Bille dans un bol Une petite bille de masse m = 20 g supposée ponctuelle peut glisser sans frottement dans un bol de rayon R = 8,0 cm. Sa trajectoire, lorsqu’elle est en contact avec la cuvette est un arc de cercle situé dans un plan vertical. L’ axe vertical Oz est orienté vers le haut ; l’origine O de l’axe est situé en haut du bol. Son ordonnée est nulle z(0) = 0 m. La position de la bille est assimilée à un point M qui se déplace dans le plan vertical. Son ordonnée est notée ‘z’. L’angle

boulons normaux, la reprise des efforts perpendiculaires à l’axe de la vis se fait par frottement à l’interface de pièces assemblées, proportionnellement à l’effort de précontrainte. Sur la figure 1, les pièces 1 et 2 ne glissent pas tant que l’effort devant transiter entre ces pièces ne fait pas dévier la réaction d’appui par rapport à la verticale au-delà de l’angle d’adhérence ϕ qui forme le cône de frottement. Ce mode d’assemblage permet de transmettre des efforts perpendiculaires à l’axe du boulon

Indication : la vitesse de pointe est atteinte lorsque l’´ nergie cin´ tique ne varie plus sous l’action conjugu´ e e e e du moteur et des frottements. 2). Pour chacune des deux mod` les, calculez a l’aide du TEC le temps mis pour acc´ l´ rer de 80 a 120km/h, en e ` ee ` supposant que la puissance du moteur est constante (´ gale au maximum), et en prenant pour les frottements e de l’air une valeur constante correspondant a la vitesse de 100km/h. Comparez aux donn´ es du constructeur ` e (16,6s et 12,1s).

toujours orientée vers le centre. Cette résultante de forces, qu’on appelle force centripète, n’est pas une nouvelle force. Celle-ci est responsable du mouvement circulaire. La force centripète peut être une seule force (tension, poids, normale, frottement ou une autre force) ou une combinaison de plusieurs forces. Somme des forces orientées vers le centre du cercle Accélération centripète du corps de masse m v F m  r 2 t x i) Lien entre la force centripète et l’accélération centripète On peut

courant continu 3 Modélisation de la partie mécanique j : moment d'inertie totalisé de toutes les masses ramenées sur l'arbre tournant à la vitesse Ω f : coefficient frottement visqueux angulaire Ctotal : couple total des forces appliquées sur l’axe Cexterne : couple externe exercé par la charge mécanique Cvisqueux : couple des frottements visqueux Loi fondamentale de la dynamique : Ctotal = j. d Ω Ω (t ) = 1 . Ctotal . dt + Ω ( to ) (6) Ctotal = Cem + Cvisqueux + Cexterne (7) ur u 3 2 j ∆t

Cet exercice étudie un modèle très simplifié du mouvement du centre d’inertie G d’un skieur dans différentes phases de son parcours. A- Plat – voir figure n°1 - Durant toute cette phase, on assimilera l’ensemble des forces de frottements à une force unique, opposée au mouvement, d’intensité constante f = 50 N. On supposera également que le skieur reste constamment en contact avec le sol. Afin de monter au sommet de la piste, un skieur se présente sur l’aire de départ, horizontale, d’un téléski

 faisant un angle  avec l’horizontale. Le repère d'étude (O, e1 , e2 ,   e3 ) est tel que l'origine O coïncide avec la position du centre g   d'inertie G du solide à la date t0. Le plan (O, e1 , e2 ) contient le  vecteur v 0 . Les frottements peuvent être négligés. y  v0  e2  e3  o  e1 x z   Le champ de pesanteur g est équivalent à une accélération a :   0  vx        - g   v y   0  v     z  On peut résoudre analytiquement

ρ + ∆K + g ∆ z + W f Wm Travail moteur (+ ou -) Hypothèses : • Régime permanent • Système fixe ∫ρ 1 2 dp Travail dû à la pression ( ρ ? ) ∆K Différence d’énergie cinétique ∆z Différence de hauteur Wf Travail des forces de frottements à la paroi Ecoulement de fluides dans l'industrie 4 4 1. Les équations de conservation 1.3 L’EQUATION DE LA CONSERVATION DE L’ENERGIE THERMIQUE 1 Système Wm Principe d’équivalence 2 Q + ∆U = W f + ∫ pdv Wm = −Q + ∆H + ∆K