Torseur statique

CORRECTION DS DE MECANIQUE « statique torsorielle » 1 – Complétez les quatre torseurs des efforts que subit l’hélicoptère : r P G {P}=  r = 0 G   0   0 − 3 ⋅ 10 4 G 0  0 0  0   0  400   r R C {R}=  r = 0 C  − 4000   0  0 C 0  0  avec R(V=80) = 4000 N. 0  0  YQ 0 B 0   − 30  0   r X  A   F r =  Y F A {F }=  M/A F   A Z A F ( ) r  Q  r = Q B { }=  M/B Q  B () 2 – Complétez : « ce problème possède 5

2 x 1 2 Schéma architectural ou de distribution des liaisons Permet de réaliser une étude portant sur la théorie des mécanismes (recherche de l’amélioration des mécanismes, mettre en évidence les problèmes liés à l’hyperstatisme, …), de statique, de dynamique, etc, en tenant compte de la structure complète du mécanisme. A A y B y B z x 2 2 z x 1 2 SYNTHESE J2P CINEMATIQUE DU POINT Position d'un point M d’un solide (coordonnées cartésiennes) L’unité fondamentale

principe fondamental de la statique. Les supports des forces seront eux considérés comme O A constants. A' F 2.4. Les déformations ◊ Navier & Bernoulli : Les sections planes normales aux fibres avant déformation demeurent planes et normales aux fibres après déformation. O A ◊ Barré de St Venan : Les résultats obtenus par la RDM ne s'appliquent valablement qu'à une distance suffisamment éloignée de la région d'application des efforts concentrés. fig.4 II. TORSEUR DES EFFORTS DE COHESION

et SE3. Critiquez la solution retenue. 2 Pour comprendre les effets du vent sur le sous-ensemble SE1, on se propose d'étudier de façon simplifiée les efforts générés par le vent sur le rotor constitué de trois pales. Le Document 3 illustre le torseur équivalent en C (centre de poussée) de l'action du vent sur une pale pale C 0 C fournit les données géométriques associées à une pale supposée de forme cylindrique et de section droite à profil symétrique. Les bases B 0 , B r , B p et B v sont

déterminer à quel type de sollicitations est soumise cette poutre, on la divise virtuellement en deux tronçons, et on « isole » la partie gauche. Torseur de cohésion : L’action du tronçon droit sur le tronçon gauche est une action d’encastrement qui se modélise par un torseur d’inter-effort. La réduction de ce torseur au point G, centre de la section, est appelé torseur des forces de cohésion. y NOTATION : Tgcoh G x z = G N Ty Tz Mt Mfy Mfz G N : effort normal Mt : moment de torsion. Ty : effort

permet de mesurer la pression du fluide au repos. C'est donc la pression statique du fluide. Considérons une conduite dans laquelle circule un fluide parfait Supposons que l'écoulement dans ce tube est tel que les lignes de courant sont des droites parallèles aux génératrices de la conduite. On rappelle que (3.1., cas particuliers) dans une section droite perpendiculaire aux lignes de courant, la pression suit les lois de la statique Ainsi, dans une section on a P +P.g.Z= Cste II est possible de mesurer

(selon le principe d'action et de réaction) par un moment résistant (réactif) de la part de l'autre partie de l'objet recevant ledit couple -cette réaction étant l'inertie de l'objet ou les frottements ....- Le moment des forces, lui, est par contre statique (il n'y a pas de rotation) Equation aux dimensions du moment de torsion:  L2.M.T-2.A-1   Unité : Joule-couple MΓ = dF.l / dθ      ou     MΓ = Mf  / θ   et également  MΓ = f².I / θ F(N)= chacune des 2 forces parallèles, égales, opposées, appliquées

Rapport de stage à l’OCP Si nous isolons l’arbre, cherchons les torseurs des actions appliquées sur cet arbre : Action du roulement A : XA Torseur A 0 0 0 OA = YA ZA Action du roulement B : XB Torseur B 0 0 0 OB = YB ZB Action de l’ensemble {filtre plein + disque inférieur + disque supérieur} : 0 Torseur C 0 0 0 0 C = -392.4 Action du couple appliqué sur la turbine : 0 Torseur D 0 0 0 742.14 OA = 0 24 ENSAM Rapport de stage à l’OCP

particulaire du torseur des quantités de mouvement d’un système matériel est égale au torseur Fe  des forces extérieures appliquées à ce système matériel, attaché à l’élément de volume dV .  d L   v dV L  Fe  dt  v dV Représentant le torseur élémentaire des quantités de mouvements attaché à l’élement de volume dV    d v  L   dV   v v n dS t dt   Fs     dS Fv    F dV 32 N.Belouaggadia Le torseur des forces

Corrigés Riadh BEN HAMOUDA Centre de Publication Universitaire AVANT-PROPOS L’étude de la mécanique des fluides remonte au moins à l’époque de la Grèce antique avec le célèbre savon Archimède, connu par son principe qui fut à l’origine de la statique des fluides. Aujourd’hui, la dynamique des fluides est un domaine actif de la recherche avec de nombreux problèmes non résolus ou partiellement résolus. Dans cet ouvrage se trouve exposé l’essentiel de ce qu’un étudiant des Instituts Supérieurs des